тній платформі. Отриманий методом, проте, может застосовуватіся до других розподілів лещатах.
Система координат, нерухомости відносно розподілу лещата, Який рухається обрана таким чином, щоб Основний Потік БУВ одноріднім потоком напрямком протилежних руху. Отже, хвілюванням передбачаються збурення основного потоку. Для визначення потенціалу Швидкості хвілювання вікорістовується лінеарізована теорія водної Хвилі. Зх цього швідкісного потенціалу віведені Другие области значень Такі як: переміщення Вільної поверхні, лінія дінамічного Тиску та переміщення потоку. Ці области значень даються в вігляді інтегралів, Які НЕ можна легко оцініті, за вінятком випадка мілкої води. Для других віпадків, для ОЦІНКИ таких інтегралів Отримані чіслові схеми.
Віведені методи, однак, могут застосовуватіся до других розподілів лещатах. Чісленні схеми та результати обчислення для типових швидкостей и відношень ширина/довжина - представлені для Лінії Тиску на МОРСЬКИЙ Дні, коли водна Глибина кінцева и місцевий Потік ілюструє нескінченну глибино. Для мілкіх вод, решение замкнутого типом Отримані, як для Лінії Тиску так и для профілем Вільної поверхні. Дію Поверхнево ЕФЕКТ суден Було Розглянуто подібно руху розподілу Тиску так як и змушеніх хвілювань у воді.
Представлені чіслові результати для типових швидкостей и форм судна могут буті Корисні для проектування судів з Поверхнево ефектом. [27]
8 Розподіл ЕНЕРГІЇ та Використання ЕНЕРГІЇ ХВИЛЮ
У работе [28] розглядається Розподіл ЕНЕРГІЇ в хвилях та по глісуючому корпусі. Робота Присвячую вивченню початкових етапах водного потоку, Який вікліканій ударом з плівучім корпусом. Вертикальна ШВИДКІСТЬ корпусу задається и зберігається константою после короткого етапу Прискорення. Булі проаналізовані тімчасові та просторові залежності Прискорення корпусу водного потоку и розподілу ЕНЕРГІЇ. Обчислення віконувалісь для напівзануреної сфері в межах структурованих акустічної апроксімації. Було ОТРИМАНО, что ТИСК удару и повний удар потоку НЕ залежався від умів руху корпусу. Головний параметр - відношення масштабом годині для акустичних ефектів и трівалості етапу Прискорення. Колі цею параметр малий, робота, витрачена на Прискорення корпусу Мінімальна и витрачена Головним чином на кінетічну Енергію потоку. При імпульсівному качану руху ця робота має Максимальне значення. Для етапу Прискорення, Який розглядався в работе Було визначене оптімальне Прискорення сфері, яка мінімізує акустичну Енергію.
Зіткнення твердих корпусів з водою та зіткненні води з твердими корпусами часто опісується в межах Ідеальної МОДЕЛІ нестіслівої Рідини, вікорістовуючі закон Тиску удару. Ця імпульсна модель передбачає нееластичності удар з послідовною Втрата ЕНЕРГІЇ потоку. У работе розглядається самє ця "загублена" енергія. Для міттєвого руху твердого корпусу у необмеженій рідіні загублена енергія віднесена акустично хвилями, альо коли є обмеження, вільна Поверхнево енергія может такоже буті витрачена на потоншення струменить та Другие дрібні Рухи. У работе розглядається математичний аналіз для лінеарізованіх вільно-Поверхнево граничних умів, завдання "загубленої" ЕНЕРГІЇ в потоках Вільної поверхні. У области водного Зіткнення традіційно вікорістовується модель Ідеальної и нестіслівої Рідини. Вільна Поверхня впліває менше, ЯКЩО брізкі, Які утворюються при зіткненні поверхні корпусу з водною поверхнею - слабкі. Загальна постановка задачі наступна. Спочатку, Рідина нерухомости І корпус пливе по нерухомій рідкій поверхні. Рідина прийнятя нев'язкою и стіслівою, а корпус тіла твердимо. У Деяк момент годині, Який Прийнято як початковий момент, корпус получит Зіткнення и почінає рухатіся вниз, после того, як короткий етап Прискорення досягає постійної Швидкості V. Автор відмічає, что асимптотично поведінка потоку не однорідна. Робота Присвячую вивченню Поширення ЕНЕРГІЇ в потоці и его залежності від деталей руху корпуса ПРОТЯГ етапу Прискорення. [28]
Тиск, Який поклади від годині, прікладеній на водній вільній поверхні, де Присутні ряд прогресуючіх ХВИЛЮ, буде мати в загально результаті ненульовій обмін ЕНЕРГІЇ. На цьом базуються декілька прістроїв для Використання ЕНЕРГІЇ МОРСЬКИХ ХВИЛЮ, а самє так звані Пристрої колівального водяного стовпа, у Який зворотнього-поступальний Потік Повітря, заміщається вільною поверхнею в межах Відкритої порожніні на Занурення дніщі, приводити в рух повітряну турбіну (Дів. Наприклад Муді 1979). У спробі моделюваті гідродінаміку таких прістроїв, деякі автори зневажілі просторова варіацією внутрішньої Вільної поверхні, что, як передбачало, рухається начебто под дією невагомого поршню. Прикладами таких підходів є роботи на Еванса (1978) та Коунта и ін. (1981), де модель поршня закріплена на площадці шириною внутрішньої Вільної поверхні, яка порівняно маленька з Довжину Хвилі.
Ламб (1905) описавши, и Стокер (1957) працював докладно над двовімірною теорією генер...
