ння). Ці непружні процеси, в першу чергу плазмові втрати, визначають глибину виходу. Для дифракційних досліджень використовується гострий пік (рис.1) пружно розсіяних електронів. В експериментах цей пік спостерігається ізольованим на енергетичному розподілі від інших частинок, які зазнали непружне розсіювання. [4]
В
Малюнок 1. Схематичне зображення енергетичних розподілів ? (Е) падаючого (1,4), непружно (2) і пружно (3, 5) розсіяних пучків при відображенні електронів з енергією Е р від поверхні монокристала
1.3 Теплові коливання грати і фактор Дебая-Валлера
При визначенні положень, займаних атомами в кристалі, необхідно враховувати їх теплові коливання біля рівноважних положень, що порушують досконалість решітки. Мірою зміщення атомів при теплових коливаннях служить середньоквадратична амплітуда u 2 . У гармонійному наближенні розподілення по амплітудах є гаусовим:
Р (і) = (2 ? <і 2 >) -3/+2 ехр (-і 2 /2 <і 2 >), (2)
де <і 2 > - середнє значення і для цього розподілу. У багатьох випадках можна користуватися одновимірної компонентою <і 2 х > , для якої
Р (і) = (2 ? <і 2 х >) -1/2 ехр (-і 2 х /2 <і 2 х >), (3)
Для кубічних систем <і 2 х > = <і 2 у > = z > = 2 >/3. Можна визначити двовимірну середньоквадратичнепомилку амплітуду теплових коливань
р 2 = <і...
