p> Е.р.с. Е а пропорційна потоку Ф а , тобто току 1 а в обмотці якоря, тому її можна розглядати як е.р.с. самоіндукції, индуктироваться в обмотці якоря, і представити у вигляді
,
де х а - індуктивний опір синхронної машини, обумовлене потоком реакції якоря.
Явнополюсная машина . У цій машині повітряний зазор між статором і ротором не залишається постійним, так як він розширюється у напрямку до країв полюсів і різко збільшується в зоні междуполюсного простору. З цієї причини потік якоря тут залежить не тільки від величини м.д.с. F a якоря, а й від положення кривої розподілу цієї м.д.с. F a = f ( x) щодо полюсів ротора, оскільки одна і та ж м.д.с. якоря в залежності від її просторового положення створює різний магнітний потік. Так, наприклад, при куті П€ = 0 (Рис. 1.20, а ), коли потік якоря спрямований по поперечної осі машини, крива розподілу індукції B a = B aq має седлообразную форму, хоча м.д.с. F а якоря розподілена синусоидально. При цьому максимуму м.д.с. F a відповідає невелика індукція, так як магнітний опір повітряного зазору максимально. При куті П€ = 90 В° (рис. 1.20, б ), коли потік якоря спрямований по поздовжній осі машини, крива розподілу індукції В а = B ad розташована симетрично щодо осі полюсів. У цьому випадку індукція має більший значення, ніж при П€ = 0, так як магнітне опір повітряного зазору в даному місці невелика. Відповідно різні максимальні значення будуть мати і перші гармоніки B ad1 і В аq1 зазначених кривих.
В
Рис. 1.20 - Криві розподілу м. д. с. реакції якоря і створюваних нею індукцій в явнополюсной машині
Щоб уникнути труднощів, пов'язаних з зміною результуючого опору повітряного зазору при різних режимах роботи машини, при аналізі роботи явнополюсной синхронної машини слід використовувати так званий метод двох реакцій. Згідно з цим методу, м.д.с. F a у загальному випадку представляють у вигляді суми двох складових: поздовжньої F ad = F a sin П€ і поперечної F aq = F a cos П€ (рис. 1.21, а ), причому F a = F ad + F aq . Поздовжня складова F ad створює поздовжній потік якоря Ф аd , індукуючий в обмотці якоря е.р.с. E ad , а поперечна складова F aq - поперечний потік Ф аq , індукуючий е.р.с. E aq , причому приймають, що ці потоки не роблять впливу один на одного. Відповідно до прийнятого методом струм якоря I а , створює м.д.с. F а , також представляють у вигляді двох складових: поздовжньої I d і поперечної I q (рис. 1.21, б ).
В
Рис. 1.21 - Розкладання векторів м.д.с. і струму якоря на поздовжню і поперечну складові
Величину магнітних потоків Ф аd і Ф аq і індукованих ними е.р.с. E ad і E aq можна визначити по кривій намагнічування машини або по спрямленной характеристиці (рис. 1.22). Однак крива намагнічування будується для м.д.с. збудження F в , має НЕ синусоїдальне, а прямокутне розподілення вздовж, окружності якоря. Щоб скористатися зазначеної кривої або спрямленной характеристикою, м.д.с. F ad і F aq слід привести до прямокутної м.д.с. збудження F в , тобто знайти їх еквівалентні значення F ad ' і F aq '.
Встановлення еквівалентних значень F ad ' і F aq ' виробляють на підставі наступних міркувань: м.д.с. F ad і F aq створюють у повітряному зазорі машини індукції B ad і В аq , розподілені уздовж окружності якоря так само, як і індукції, створювані м.д.с. F а відповідно при кутах П€ = 0 і П€ = 90 про (див. рис. 1.20, а, б). Перші гармоніки B ad 1 і B aq 1 кривих B ad = f ( x ) і B aq = ...
