ть енергетичних параметрів і напрямки виходу випромінювання помилка у вимірах кутів ФС була не більше 30? у разі використання YSGG-лазера і ПГС на основі кристала і неплощинності робочих поверхонь кристала. Через проблеми введення випромінювання в кристали GaSe довжина хвилі накачування була обмежена знизу довжиною хвилі 2,5 мкм.
В
Рис 3. Діаграма ФС для ГВГ в кристалі GaSe як функції довжини хвилі (а) і частоти (б) джерела накачування
Результати вимірювань кутів ФС (рис. 3) для ГВГ і YSGG-лазерів і ПГС на основі кристала знаходяться в доброму відповідно до кривими ФС, розрахованими для ГВГ з даних для переважної частини всіх досліджених зразків кристалів у межах дослідженого діапазону 2,5? 10,8 мкм, а також з більшою частиною відомих експериментальних даних. Деяке розходження в в умовах ФС в рівній мірі характерно для чистих кристалів GaSe поганого ( ?? 0,15? 0,2 см -1) оптичного якості і легованих кристалів GaSe: Er (0,5 aт.%). Чисті кристали GaSe невисокого оптичної якості, як і леговані кристали GaSe: Er (0,5 aт.%) З відносно невисоким оптичним якістю і кілька погіршеним якістю кристалічної структури, показують тренд у бік великих кутів ФС, що й слід очікувати. Зовнішні кути ФС для ГВГ CO2-лазера в якісних кристалах GaSe лежать нижче кривих ФС, на величину ? 1 В°. Це вказує на некоректність припущення ідентичності чистих кристалів GaSe високої оптичної якості і легованих кристалів GaSe: Er (0,5 ат.%) І взаімопріменімость відповідних дисперсійних рівнянь. Різниця в кутах ФС, згідно дисперсійним рівнянням, неістотно.
Висновок
Стан синхронізму вельми чутливо до напрямку поширення світла. Найменше відхилення від кута синхронізму призводить до різкого зменшення потужності другої гармоніки. Як наслідок, ефективність перетворення сильно залежить і від кутової ширини (расходімості) падаючого пучка світла. Крім вимоги високої спрямованості, вельми жорсткі вимоги пред'являються і до спектрального складу основного випромінювання. Справа в тому, що при зміні частоти еліпсоїди індікатріси внаслідок дисперсії деформуються, а сфери змінюють свої радіуси. В результаті кути фазового синхронізму для різних спектральних складових збудливого пучка розрізняються. Слід також зазначити, що показники заломлення залежать і від температури кристала Т. Тому при зміні Т змінюється і напрям фазового синхронізму . На практиці це призводить до НЕ обходимости підтримки температури нелінійного кристала з точністю до часток ...
