го палива ця величина визначається не тільки природою двох нуклідів, але і співвідношенням їх концентрацій в паливній суміші.
При накопиченні плутонію - 239 в теплових енергетичних реакторах величина h59 змінюється начебто не настільки значно.
Таблиця 3.1. Збільшення величини константи h59 c зростанням накопичення плутонію - 239 в уран-плутонієвої паливної композиції.
N 9 / N 5,% 0 5 10 15 20 25 30 35 h 59 2.0704 2.0728 2.0750 2.0768 2.0785 2.0800 2.0813 2.0825
Але справа не тільки в тому, що величина константи h 59 змінюється в процесі кампанії реактора зі зміною співвідношення кількостей основного і вторинного паливних компонентів. Виходить, що ця (начебто, непорушна ядерна) характеристика залежить ще і від температури палива, тобто не просто від якоїсь теоретичної величини, а від параметра, безпосередньо підконтрольного оператору реактора.
.1.2 Коефіцієнт використання теплових нейтронів
Коефіцієнт використання теплових нейтронів - це частка теплових нейтронів, поглинених делящимися під дією теплових нейтронів нуклідами палива (235 U і 239 Pu), від загального числа теплових нейтронів покоління (поглинаються усіма матеріалами активної зони) [21] . Дифузія будь-якого уникнув витоку з активної зони теплового нейтрона закінчується його поглинанням, причому частина теплових нейтронів поглинається ядрами сповільнювача, інша частина - ядрами теплоносія, третя частина - у конструкційних матеріалах активної зони, четверта - ядрами розріджувача палива, п'ята - ядрами урану - 238, і , нарешті, шоста - ядрами, делящимися під дією теплових нейтронів - 235 U і 239 Pu. Саме ця остання частка поглинань теплових нейтронів є потенційно-творчій, так як ці поглинання мають хороші шанси завершитися поділами зазначених ядер, в той час як поглинання теплових нейтронів будь-якими іншими матеріалами активної зони закінчуються марним для справи радіаційним захопленням.
Наведене вище визначення q дано стосовно до загального числа теплових нейтронів покоління, що поглинаються в активній зоні, але величину коефіцієнта використання теплових нейтронів можна виразити і безвідносно до поняття покоління нейтронів як відношення середніх швидкостей поглинання теплових нейтронів делящимися нуклідами і усіма матеріалами одиничного обсягу активної зони. Тому в самому загальному випадку [21]:
де індексами Rai позначені швидкості поглинання теплових нейтронів: Ra5 - ядрами 235U, Ra9 - ядрами 239Pu, Ra8 - ядрами 238U, Rap - ядрами розріджувача палива (наприклад, кисню в UO2), Raкм - ядрами конструкційних матеріалів активної зони, Raтн -ядрами теплоносія, Raз - ядрами сповільнювача.
Вираз для швидкості реакції поглинання (Rai=Sai Ф) нам давно відомо, але справа в тому, що в гетерогенному реакторі:
перше, кожен матеріал в активній зоні займає різний за величиною (і за формою) об'єм;
друге, розподіл величини щільності потоку теплових нейтронів в активній зоні і в обсязі кожного матеріалу, як вже відомо, істотно нерівномірно, а, значить, середні значення щільності потоку теплових нейтронів в обсягах різних матеріалів активної зони також будуть явно різні.
Величина q в гетерогенної двухзонной циліндричної комірці, що складається з циліндричного паливного блоку, оточеного рівномірним шаром чистого сповільнювача. Основою регулярно...
