тер Ф (r), а разом з цим розподілом- встановлюються середні по радіусу палива та сповільнювача значення щільності потоку теплових нейтронів, а також локальне значення щільності потоку теплових нейтронів на кордоні паливного блоку з сповільнювачем - Ф п (тобто на поверхні паливного блоку). Таким чином, в радіальному розподілі щільності потоку теплових нейтронів має місце значна нерівномірність - відносно невелика в сповільнювачі, але досить суттєва - в паливному блоці.
Ці нерівномірності можна кількісно оцінювати по-різному: можна мірою нерівномірності обрати відношення найбільшої по радіусу величини Ф max до найменшої Ф min, а можна - відношення найбільшої величини Ф max до середньої по радіусу її величині. Останній захід набагато зручніше при аналізі і в розрахунках, так як величину q легше знаходити виходячи з середніх величин щільностей потоку теплових нейтронів в паливі та сповільнювачі.
Отже, якісно радіальна нерівномірність розподілу Ф (r) в двухзонной гетерогенної комірці обумовлена ??двома специфічними гетерогенними ефектами:
а) Ефект зменшення щільності потоку теплових нейтронів при їх дифузії в сповільнювачі по напрямку до паливного блоку, обумовлений поглинаючими властивостями реального сповільнювача, званий зовнішнім блок-ефектом.
б) Ефект більш значного зменшення щільності потоку теплових нейтронів при їх дифузії від периферії до осі паливного блоку, який визначається сильними поглинаючими властивостями матеріалу паливного блоку, званий внутрішнім блок-ефектом [21].
Ефекти нерівномірності розподілу щільності потоку теплових нейтронів по радіусу палива та сповільнювача тому називають блок-ефектами, що в обох випадках має місце часткова природна блокування внутрішніх кільцевих шарів палива та сповільнювача від проникнення в них ззовні теплових нейтронів за рахунок поглинання їх зовнішніми шарами палива або сповільнювача. Блок-ефект в сповільнювачі тому зовнішній, а в паливі тому внутрішній, що вони мають місце відповідно у зовнішній і внутрішній однорідних зонах осередки.
Тепер, коли якісний характер радіального розподілу щільності потоку теплових нейтронів більш-менш ясний, можна зайнятися знаходженням q в такій двухзонной комірці. Вихідна посилка - загальне визначення q як відношення швидкостей поглинання теплових нейтронів в обсягах паливного блоку (так як він цілком складається з чистого 235 U) і всієї клітинки [21]:
=
Тут V з і V т, см 3 - обсяги сповільнювач і паливного блоку в комірці відповідно, а і, нейтр / см 2 с - середні за обсягом (або по радіусу) значення щільності потоку теплових нейтронів в сповільнювачі і паливному блоці.
Порівнюючи (3.1.2.2) з виразом для коефіцієнта використання теплових нейтронів в гомогенної розмножувати середовищі з таких же матеріалів (3.1.2.2), ми повинні укласти, що навіть при V з / V т=1 ( тобто якщо порівнювати величини q в гомогенної і гетерогенної системах з однаковими кількостями однакових палива та сповільнювача) величина q в гетерогенної комірці виявляється нижче, ніж величина q гомогенної суміші з тих же кількостей тих же самих палива та сповільнювача. Інакше кажучи, в гетерогенному випадку має місце програш у корисному використанні теплових нейтронів, і цей програш обумовлений тим, що в двухзонной клітинці:
