ів на базі BGO і NaI, останньому необхідно збільшити час експозиції в 3,3 рази. До недоліків BGO можна віднести малу світлосилу і досить невисокий дозвіл, в порівнянні з традиційними сцинтиляторами. Очікується впровадження в радіометри кристалів вольфрамату кадмію - CdWO4 (CWO), по ряду характеристик переважаючих BGO. Також маючи високу ефективність реєстрації, CWO-сцинтилятори володіють кращим дозволом, великим световиходом і його низькою температурною залежністю від навколишньої температури. Cцінтілляціонние кристали броміду лантану, леговані церієм, LaBr3 (Ce) мають більш високим енергетичним дозволом і коротким часом висвічування, ніж традиційні кристали NaI (Tl), Енергетичне дозвіл для енергії гамма-випромінювання 662 кеВ становить 2,9% (19 кеВ) (для кристала NaI (Tl) аналогічного розміру при тих же умовах, дозвіл одно 6%), а також більш високою ефективністю реєстрації і хорошою температурною стабільністю. Тому пристрій детектування на основі LaBr3 (Ce) дозволять впевнено аналізувати зразки зі складними спектрами гамма-випромінювачів. Висока роздільна здатність прямо веде до поліпшення якості ідентифікації радіонуклідів у досліджуваних зразках; значення мінімально вимірюваній активності, за ідентичні інтервали часу, зменшуються і як наслідок зменшуються часи вимірювання зразків для досягнення необхідного результату; висока температурна стабільність пристроїв детектування дозволяє ефективно застосовувати їх при важких температурних впливах зовнішнього середовища. Існує велика кількість сцинтиляторів, дуже ефективних, але з них не вдається виростити великі кристали для детекторів. Наприклад, ZnS (Tl) - володіє малою гігроскопічністю, високою конверсійної ефективністю, що досягає 20-25% і практично незалежною від енергії реєстрованих частинок. У цьому зв'язку слід також згадати ZnS (Ag) використовуваний для реєстрації? - Випромінювання. Сульфід цинку широко застосовується при виготовленні детекторів як дрібнокристалічний порошок, у вигляді тонного шару, нанесеного на прозору основу, наприклад, оргскло. Такі детектори мають невисоке дозволяюче час 10 - 3 сек, але з успіхом використовуються при реєстрації важких заряджених частинок. Якщо до такого порошку підмішати боросодержащей компонент, наприклад В2О3 - отримаємо хороший детектор для реєстрації повільних і теплових нейтронів (з ядерної реакції 3 2 10 5 В n? Li, до того ж малочутливий до супутнього? - Випромінювання. Для реєстрації повільних і теплових нейтронів придатні також детектори на основі LiI і LiF, допованих 6 Li: нейтрони викликають реакцію 6 Li (n,?) T з утворенням частинок високої енергії. Але вони одночасно реєструють і? - фон, який може бути далі дискримінований в апаратурі. Процес виникнення сцинтилляций можна представити за допомогою зонної теорії твердого тіла. В окремому атомі, не взаємодіє з іншими, електрони перебувають на цілком певних дискретних енергетичних рівнях. У твердому тілі атоми перебувають на близьких відстанях, та їх взаємодію досить сильно. Завдяки цьому взаємодії рівні зовнішніх електронних оболонок розщеплюються і утворюють зони, відокремлені один від одного забороненими зонами. Самою зовнішньої дозволеної зоною, заповненої електронами, є валентна зона. Вище її розташовується вільна зона - зона провідності. Між валентною зоною і зоною провідності знаходиться заборонена зона, енергетична ширина якої становить кілька електронвольт. Якщо в кристалі є які-небудь дефекти, порушення решітки або домішкові атоми, то в цьому випадку мож...
