назовні. Опір стіни чітко контролюється жорсткістю, оскільки переміщення і звуковий тиск знаходяться в одній фазі. На 50 Гц вище основного резонансу стін плоскі стіни відображають мас-опір, в яких переміщення і тиск знаходяться в різних фазах. На 6-2 кГц (близької до кільцевої резонансній частоті), рух плоских стін обмежується серією нерівностей коротких довжин хвиль, але труби з вигнутими стінами показують значне загальна поведінка режиму дихання, відповідно з існуванням резонансу кільцевого типу. Вимірювані дані вібрації по всьому периметру протоки в цілому узгоджені з прогнозами на Малюнку 10. p align="justify"> Акустичне випромінювання стінок вентиляційних каналів
Невід'ємною частиною прогнозування втрат стіни протоки є розрахунок випромінюваної звукової потужності в стінках вентиляційних каналів, заснований на знанні області вібрації стін. Це вимагає відповідної моделі для випромінювання. Можливо, найпростіша відповідна модель випромінювання для акустичного випромінювання від стін протоки є розробка лінійного джерела Брауна і Rennison [7]. br/>В
Рис. 11. Лінійний джерело кінцевої довжини. br/>
Лінійний джерело передбачається розташованим у вільному полі, а геометрія його показана на рисунку 11. Об'ємна швидкість на одиницю довжини - t, а звуковий тиск в точці P області (на позиції вектора r по відношенню до центру джерела), якщо припустити наявність структурних перистальтичних хвиль, що рухаються в обох напрямках [8], тобто якщо А, В-амплітуди хвиль і ф - фазовий кут, то це вираз може бути вставлено в вираз для середнього квадрата звукового тиску в точці P.
Інтегрування отриманого вираз для інтенсивності звуку по сферичній поверхні дає випромінену потужність звуку. Браун і Rennison [7] розглянули ситуацію, коли В = 0 і х2 В«1, нанесені Cr проти X1. Для X1 = 0 (тобто, швидкість звуку хвиль), Cr = 0-5. Цей малюнок являє собою розумне наближення до ефективності випромінювання труб від резонансних частот стін (так що швидкість хвилі складає приблизно швидкість звуку) і для великих довжин каналів, ніж акустична довжина хвилі.
Ця проста модель достатня для випромінювання труб, в яких внутрішній звукове полі домінували плоским режимом, навіть на частотах, де довжина акустичної хвилі того ж порядку, що і більша вимір протоки. Але вона недостатня, де розглядаються режими більш високого порядку - поширення в рамках каналу. Візьмемо, наприклад, найнижчі перехресні режими, що поширюються в прямокутному каналі. Очевидно, що, оскільки внутрішній розподіл звукового тиску несиметрично, профіль стіни переміщення буде також несиметричний, і тоді V (X, T) = 0 при всіх умовах, через скасування об'ємної швидкості близько периметра стіни. Таким чином, відтворення звуку не будуть випромінювати стінки вентиляційних каналів відповідно до наведеної вище моделлю, і це явно неп...
