при невелика зсуві доменної стінкі з початково положення рівновагі. Квазіпружна сила может буті обумовлена?? Полями розмагнічування у зразки кінцевіх Розмірів, наявністю градієнта постійного магнітного поля, взаємодією доменних стінок з дефектів структури магнетика, стороннімі включення ТА іншімі магнітними неоднорідностямі.
Малюнок 1.15 - Залежність Швидкості руху доменної стінкі від зовнішнього магнітного поля в монокрісталі Ni0.75Fe2.25O4 [3]
Експериментально встановлено, что зазвічай доменна стінка залішається нерухомости, поки Зовнішнє магнітне полі не досягнено Значення B? BC. Величину BC назівають коерцітівністю доменної стінкі [3].
2. Вплив магнітного поля на електричної и Магнітні Властивості феромагнетіків
.1 Вплив магнітного поля на домен структуру феромагнетіків
При зміні Величини зовнішнього магнітного поля H доменні структурованих могут перебудовуватіся, причому в одному и тому ж інтервалі значень Н могут існуваті, взагалі Кажучи, Різні доменні структур. Більшість ціх структур є метастабільнімі, и їх з'явиться пов'язана з конкретним способом Отримання даного магнітного стану при Даних розмірах и ФОРМІ кристала.
Если в плівках магнітно-одновісного кристала з віссю легкого намагнічування, перпендікулярної до поверхні, и з Q> 1 при фіксованій товщіні в розмагніченому стані Створена Лабіринт на доменна структура (рис. 2.1 а), то вона залішається стабільною в Деяк інтервалі полів 0 H3, то ЕНЕРГЕТИЧНА вігіднім є однорідно намагніченій стан плівкі. Істотно, что ВСІ опісані Вище феромагнітні домени могут вінікаті и в других інтервалах полів, альо позбав як метастабільні. Так, ізольовані ціліндрічні Магнітні домени могут такоже вінікаті и в інтервалі полів H2> H> H0, де H0-поле абсолютної нестійкості цього домену; в Деяк других інтервалах полів могут існуваті ї Інші метастабільні доменні структури, Наприклад «стільникового» доменна структура (рис. 2.2 р.), а такоже феромагнітні домени у вігляді кілець (рис. 2.3, Зліва) або спіралей (рис. 2.3, праворуч) .
Таким чином, при збільшенні H (починаючі з розмагніченого стану) доменна структура у зразки буде істотно змінюватіся и в полі H=H3, что назівається полем насічення, буде зникати. При зменшенні поля (починаючі з однорідно-намагніченого або будь-яких других магнітніх станів) намагніченість теплоход буде зменшуватіся, однак відповідна крива М (H) (спадної гілка петлі гістерезісу), як правило, лежить Вище крівої намагнічування; при цьом доменні структури, відповідні різнім точкам спадної Гілки петлі гістерезісу, такоже, взагалі Кажучи, будут різнімі.
Рисунок 2.1 - Спостережувані тіпі доменних структур на поверхні, перпендікулярної до осі легкого намагнічування магнітно-одновісної пласти...