диф).
Слід зазначити що, в роботах [21, 28] використовуються резонатори з не симетричним висновком випромінювання. У даних резонаторах вдається уникнути провалу інтенсивності по центру пучка, який з'являється за рахунок перекриття частини випромінювання, вихідним дзеркалом резонатора. Конструкції таких резонаторів наведені на малюнку 12 а), б), в). Крім того, резонатори представлені в роботі [21] в одній з площин є стійкими. Завдяки цьому, в них здійснено звуження спектральної лінії за рахунок установки додаткових селекторів (дифракційних решіток, призм).
4.3 Формування вузької спектральної лінії випромінювання в селективних резонаторах, що включають в себе дифракційні решітки та еталони Фабрі-Перо
Для поліпшення спектральних характеристик лазерного випромінювання використовують різні типи дисперсійних резонаторів. Дія резонаторів можна звести до двох механізмів селекції мод амплітудному і кутовому [31].
У резонаторах з кутовим механізмом селекції мод пучки випромінювання різних поздовжніх мод поширюються під різними кутами до осі резонатора, внаслідок цього моди володіють різними втратами. До таких резонаторам можна віднести резонатори з призмами і дифракційними гратами.
При амплитудном механізмі селекції мод резонатор с'юстірован для всіх поздовжніх мод, а відмінність їх втрат забезпечується пропусканням селекторів. Наприклад, для еталонів Фабрі-Перо (ЕФП) функція пропускання періодично залежить від частоти. І при висвітленні еталона пучком він буде пропускати тільки ті моди, на які налаштований.
Запропоновано оптична схема дисперсійного резонатора малюнок 13а, в якому дифракційна решітка встановлена ??в автоколімаційних режимі, при цьому паралельно поверхні якої, розташоване дзеркало 2. Дана схема має більшу селектірующей здатністю, тому що поєднує в собі селектірующую здатність решітки і еталона, утвореного дзеркалом і гратами. Відзначається що, коефіцієнт відбиття такої системи вище, ніж схеми з дифракційної гратами, що працює на ковзне падіння в якому-небудь порядку дифракції і другим кінцевим дзеркалом.
Підвищити селектірующую здатність резонатора з кутовим механізмом селекції мод можна шляхом збільшення кутової дисперсії резонатора або зменшення расходимости випромінювання. Зменшити расходимость випромінювання можна шляхом установки телескопа.
В роботі [32] вироблялося зменшення ширини лінії генерації XeCl-лазера, за допомогою дифракційної решітки встановленої в режимі автоколлімаціі з попередніми розширенням пучка 4х призменним телескопом рисунок 13 б) (з коефіцієнтом збільшення 25) і дифракційною решіткою в ковзному падінні. В якості діафрагм використовувалися щілинні діафрагми відстанню 2 мм, решітка була періодом +2400 шт/мм. У першій схемі ширина лінії склала 5 пм. У другому випадку ширина лінії склала 8 пм при установці решітки в ковзному падінні під кутом 86 в першому порядку дифракції. В даному випадку за рахунок використання щілинних діафрагм енергія вихідного випромінювання була вищою, (2 мДж) ніж при використанні круглих діафрагм, однак расходимость у вихідному пучку в напрямку розряду значно перевищувала дифракційну межу. Ще однією спробою збільшити вихідну енергію випромінювання є робота [33].
В [33] запропонована схема дисперсійного резонатора, оптична схема якого наведена на малюнку 13 в). Решітка встановлена ??в автоколімаційних режимі дзеркало с'юстіровано паралельно решітці, утворюючи інтерферометр. Після лінзи встановлювався еталон Ф-П базою 5мм і різкістю 10. Ширина лінії, отримана в експериментах, склала 0,015 см - 1 при тривалості імпульсу 100 нс. Така конструкція резонатора дозволила збільшити об'єм займаної основний модою, що призвело до збільшення енергії вихідного випромінювання.
. Експериментальні прилади і методики вимірювань
. 1 Прилади та методи вимірювання
Для вимірювання часових характеристик та реєстрації форми імпульсу лазерного випромінювання використовувався фотоелемент коаксіальний ФЕК - 22СПУ. Вимірювання електричних імпульсів в експериментах здійснювалося за допомогою осцилографів Tektronix TDS3014 і TDS3032. Щоб відсікти шумову компоненту в сигналі, осцилографи розміщувалися в екранованої кімнаті.
Ширина спектра вузькосмугового імпульсу визначалася за допомогою повітряного інтерферометра ІТ 28-30 з базою 2 мм. Оптична схема установки зображена на Рис.14. Випромінювання лазера з вихідного дзеркала, відбиваючись від кварцового клина, потрапляло на лінзу (f=30 см) розширює пучок. Далі розширений пучок падав на еталон Фабрі-Перо базою 2 мм. При визначенні форми спектру випромінювання використовувалася фотографічна реєстрація с...
