ій (Імплантація водню або гелію, введення кисню з плазми, отжиг) при певному виборі режимів дозволяє створювати в кремнії системи нанотрубок, перпендикулярних поверхні пластини. На малюнку 3 представлені СЕМ-зображення поверхні і торця пластини кремнію з сформованими в ній одновимірними дефектами (нанотрубками). В
На малюнку 4а представлені отримані методом ВИМС профілі розподілу кисню і кремнію по глибині в такій структурі. Спектри Резерфордовского зворотного розсіювання (РОР) у випадковому (Крива 1) і каналірованном (крива 2) режимах наведені на малюнку 4б. У експериментах по РОР енергія падаючих іонів становила 2,4 МеВ, кут розсіювання - 170 про . Вивчення впливу змінних магнітних полів на надпровідники представляє не тільки науковий, але і практичний інтерес. У ряді кріогенних гравіінерціальних приладів на надпровідні елементи їх конструкцій діють магнітні поля, звукового діапазону частот 10 - 104 Гц. При цьому байдуже, чи буде ця змінна складова діяти ззовні або наводитися за рахунок циклічних рухів надпровідника в постійному магнітному полі. Вивчення відгуку надпровідника на подібні зовнішні впливи зазвичай проводиться індуктивними і механічними методами [1 - 3]. За величиною і характером зміни визначених параметрів зазвичай судять про проникнення магнітного поля, дисипативних процесах в надпровіднику. Для експериментального вивчення магнітомеханіческіх ефектів використовується механічний метод [1, 2]. Де вимірюється величина загасання (автори позначили символом Q -1 ) і частота (f) коливань в різних зовнішніх умовах.
Найбільш істотні зміни частоти [1, 2] і загасання коливань [1] відбуваються в змішаному стані надпровідника [3]. Відзначено, що величини Q -1 і залежать від квадрата частоти, кристалічної структури надпровідника [5], орієнтації в магнітному полі [1]. У надпровіднику 1 роду спостерігається сходинка при Н e = Н k , а в надпровідники 2 роду на кривій Q -1 з'являється пік.
Для пояснення спостережуваних магнітомеханіческіх ефектів пропонувалися різні модельні уявлення. У роботі [4] введено поняття ефективної жорсткості надпровідників, обумовленої вихорами захоплюємося деформирующейся кристалічною решіткою, з чим не згодні автори [5, 6], оскільки залежність частоти від поля Н е проявляється як в змішаному, так і в нормальному стані. З точки зору електродинаміки магнітомеханічне ефекти можна рассматреть як результат впливу на надпровідник змінних полів малої амплітуди, що проникають на глибину скін-шару. У доповіді розглядається модель комплексної магнітної поляризуемости, де встановлюється зв'язок величини О± ij з комплексними провідністю і магнітною проникністю надпровідника [7]. У високочастотному межі при | qd |>> 1, коли глибина скін-шару О» перевершує лондоновськую глибину проникнення О» L , отримано:
, (4)
. (5)
<...
