так, що намагніченість речовини в цілому дорівнює нулю. Зовнішнє магнітне поле викликає переважну орієнтацію магнітних моментів атомів в одному напрямку. Теплова енергія протидіє створенню магнітної впорядкованості. Тому магнітна сприйнятливість сильно залежить від температури і для більшості твердих парамагнетиків підкоряється закону Кюрі - Вейса: k м = С/(Т - q), де С і q - постійні величини для даної речовини. p> Парамагнетики втягуються в неоднорідне магнітне поле. До парамагнетикам відносяться: кисень, окис азоту, солі заліза, нікелю, кобальту, лужні метали, алюміній, платина.
Феррромагнетікі володіють великими позитивними значеннями k м (до сотень тисяч і мільйонів) і складної нелінійної залежністю k м від температури і зовнішнього поля. Характерними особливостями феромагнетиків є здатність сильно намагнічуватися при звичайних температурах в слабких полях і перехід в парамагнітний стан вище певної температури, так званої точкою Кюрі. p> антиферомагнетики характеризуються невеликою величиною магнітної сприйнятливості (k м В»10 -3 - 10 -5 ) і відрізняються її особливої вЂ‹вЂ‹температурної залежністю. У міру підвищення температури, починаючи від ОK, k м росте, досягаючи максимуму при температурі, званої точкою Нееля, і далі починає падати, підкоряючись закону Кюрі - Вейса. У антиферромагнетиках атоми мають однаковими магнітними моментами, які спрямовані в протилежних напрямках і взаємно компенсуються. Антиферомагнетизм виражений у марганцю, хрому.
феримагнетиках характеризуються великою величиною магнітною сприйнятливістю (k м В»10 4 - 10 6 ), точкою Кюрі Т до , меншою, в порівнянні з феромагнетиками величиною намагніченості насичення. У відсутність зовнішнього магнітного поля феримагнетики мають антипаралельними розташування магнітних моментів сусідніх атомів або іонів, але при цьому сумарний магнітний момент не дорівнює нулю. Феримагнетизм спостерігається у феритів.
2. Природа феромагнітного стану речовини
У ферромагнетиков порушений порядок заповнення електронних оболонок атомів. Атоми мають внутрішні незаповнені оболонки і тому володіють нескомпенсований магнітним моментом. На думку вчених основну роль у створенні спонтанної намагніченості грає обмінна взаємодія недобудованих електронних оболонок, перекриваються при утворенні твердого тіла.
Для двох блізкорасположенних атомів енергія обмінної взаємодії визначається виразом: Е А =-А (s 1 s 2 ), де А - так званий обмінний інтеграл, що має розмірність енергії; s 1 і s 2 - Одиничні вектори, що характеризують напрямок спінових моментів взаємодіючих електронів. Чисельне значення і знак обмінного інтеграла А залежить від відстані між атомами a і діаметром оболонки d , містить нескомпенсовані спини.
Якщо...
