го поля, так що температура феромагнетика залишається такою ж, якою вона була до дії на нього насичує магнітного поля. При цьому вважається, що такий ферромагнетик перебуває в статичному стані (у стані відносного спокою) по відношенню до воздействующему на нього насичує магнітному полю.
Однак виникає питання, чи залишається симетричним магнітокалоричний ефект у разі часткового використання внутрішньої енергії феромагнетика на виникнення силовий реакції при взаємодії насичує магнітного поля, що викликає фазовий перехід першого роду, з рухомим в такому полі ферромагнетике, при якому виникає неоднакова намагніченість феромагнетика уздовж траєкторії його руху в просторово локалізованому насичує магнітному полі, в кожен даний момент часу, обумовлена ??магнітної в'язкістю феромагнетика, яку узгодять зі швидкістю руху останнього,
Дійсно, відомі різного роду ферромагнітовязкіе двигуни [12-20], нерівномірність намагнічування феромагнетика в яких вздовж координати, поєднаної з магнітним зазором з насичує магнітним полем вздовж напрямку руху феромагнетика, має місце у випадку, коли магнітна сприйнятливість феромагнетика ДО його входу в магнітний зазор з насичує магнітним полем явно більше тієї його магнітної сприйнятливості, яка встановлюється в експоненційному процесі згідно кривої Столєтова. При цьому величина ступеня при експоненті визначена ставленням поточного часу знаходження диференціального обсягу рухомого феромагнетика в локалізованому насичує магнітному полі (в довжині магнітного зазору) до постійної магнітної в'язкості феромагнетика. Намагніченість J визначається добутком
J (t) =? (t) H,
де? (t) - магнітна сприйнятливість феромагнетика з постійною? магнітної в'язкості, а H - напруженість магнітного поля, що діє на феромагнетик.
Це можливо у двох випадках: якщо початкова магнітна сприйнятливість? НАЧ при Н=0 виявляється помітно більшою за величиною сприйнятливості цього ж феромагнетика в сталому режимі при його магнітному насиченні (у так званому парапроцесса) або коли феромагнетик штучно доводять дією зовнішнього магнітного поля певної величини (істотно меншою напруженості насичує магнітного поля) до максимальної сприйнятливості? МАХ >> ? НАС, де? НАС - магнітна сприйнятливість феромагнетика при його магнітному насиченні. Інакше кажучи, робота ферромагнітовязкого двигуна передбачає виконання вихідної умови:? МАХ >> ? НАЧ> ? НАС. При дотриманні цієї умови центр намагніченості тієї частини феромагнетика, яка в кожен даний момент часу розташована в магнітному зазорі з насичує магнітним полем, знаходиться ближче до початку магнітного зазору по ходу руху феромагнетика і тому втягується в магнітний зазор, центр магнітного тяжіння в якому розташований далі центру намагніченості феромагнетика, і це втягування здійснюється під дією виникаючої сили, постійно діє в напрямку руху феромагнетика. Це здатне підтримувати необмежено довго такий рух, якщо зазначена сила втягування не менш сили, зумовленої тертям і приєднаної навантаженням.
Відповідно до закону збереження і перетворення енергії всяке механічний рух матеріального об'єкта (у даному розгляді феромагнетика) пов'язане з витратою енергії, що надходить з відповідного джерела енергії. У разі використання для утворення насичує магнітного поля сильного постійного магніту, наприклад, на основі структури SmCo3...
