я змінюється на додаткову - світлі місця стають темними і навпаки. Якщо головні перетину поляризатора і пластинки паралельні або перпендикулярні між собою, то через пластинку проходить тільки один промінь. Йому не було з чим інтерферувати, і фарбування пропадає. Всі ці явища отримали назву хроматичної поляризації. Вона була відкрита Араго в 1911
Зазвичай головні перетину поляризатора і аналізатора встановлюються паралельно (николи паралельні) або перпендикулярно (николи схрещені) один до одного. В останньому випадку установка вельми чутлива до виявлення анізотропії. Через два схрещених ніколя світло не проходить (поле зору темне). Якщо ж між ними ввести якесь анізотропне тіло, то навіть за наявності слабкої анізотропії система починає пропускати світло (поле зору прояснюється).
Для кількісного розрахунку приймемо головні напрямки кристалічної пластинки за координатні осі X і Y (рис.3). Нехай поляризатор пропускає коливання тільки в напрямку Р, а аналізатор - тільки в напрямку А. Кути між цими напрямками і віссю X позначимо відповідно і. Амплітуду світла, що вийшло з поляризатора, приймемо за одиницю. Тоді по виході з пластинки амплітуда світлових коливань уздовж осі X буде cos, а уздовж осі Y - sin. З цих коливань аналізатор пропустить коливання з амплітудами і відповідно, причому в результаті проходження через пластинку між обома коливаннями виникне різниця фаз. Від складання обох коливань вийде коливання, амплітуда якого визначається відношенням
.
Після підстановки значень і, наведених вище, для інтенсивності світла, що проходить через аналізатор, отримаємо
. (3)
У цій формулі у поєднанні з формулою (1) міститься пояснення всіх особливостей інтерференції поляризованого світла в паралельних променях. Поки світло монохроматічен, а товщина пластинки всюди однакова, всі величини в (3) постійні, так що виходить рівномірна освітленість пластинки. При повороті поляризатора або аналізатора на 90 вираз (3) переходить в
.
Отже,. Це очевидно і із загальних міркувань, так як при зазначеному повороті весь світло, пропускає раніше, буде затриманий, а затримався почне проходити. В окремому випадку, коли николи паралельні (,
, (4)
а коли схрещені -
. (5)
У білому світі, якщо його розкласти на спектральні складові, перший доданок в (3) залишається постійним, а друге залежить від довжини хвилі і призводить до фарбування поля зору. Якщо напрямок Р збігається з одним з головних напрямків пластинки (або, то, тобто інтенсивність постійна і не залежить від довжини хвилі. У цьому випадку, як було вже зазначено вище, інтерференції немає, і в білому світі виходить рівномірно освітлене незабарвлене поле. Інтенсивність його можна міняти поворотом ніколя-аналізатора А, але воно весь час залишається білим.
. Інтерференція поляризованих хвиль у випадку сходяться пучків
Більш складні явища спостерігаються при інтерференції сходяться поляризованих променів. Звичайно застосовувана схема для спостереження таких явищ представлена ??на рис.4. Паралельний пучок лінійно поляризованого світла лінзою перетворюється на збіжний і концентрується на кристалічній пластинці К. Після проходження через пластинку До кожен промінь розділяється на два паралельних променя, між якими виникає різниця ходу. При накладенні таких променів світло стає поляризованим еліптично, причому різниця ходу між променями, а з нею і характер еліптичної поляризації залежать від кута нахилу падаючого променя. Лінза, однакова з, робить промені знову паралельними. Розподіл світлового поля у фокальній площині FF лінзи проектується об'єктивом О і Нікола-аналізатором А на екран, де і спостерігається інтерференційна картина.
Щоб скласти уявлення про форму виходять інтерференційних смуг, введемо поняття ізохроматіческой поверхні (поверхні однакового кольору). Візьмемо в необмеженої кристалічної середовищі довільну точку О і уявімо, що через неї у всіляких напрямках і притому в однакових фазах проходять плоскі хвилі. У кожному напрямку хвильової нормалі поширюються дві хвилі, лінійно поляризовані у взаємно перпендикулярних площинах. На відстані r від точки О між ними виникає різниця ходу, де і - показники заломлення цих хвиль. Фіксувати, будемо відкладати на хвильових нормалей відрізки з довжиною. Геометричне місце кінців таких відрізків є поверхню рівної різниці фаз між хвилями, які можуть поширюватися уздовж однієї і тієї ж хвильової нормалі. Вона і називається ізохроматіческой поверхнею. Надаючи всілякі значення, отримаємо сімейство ізохроматіческіх поверхонь із загальним центром О. Лінії, що виходять від перетину такого сімейства площинами, називаються ізохроматіческімі лініями, або ізохроматамі. Очевидно, ізохромати є лінії постійній різниці фаз між відповідними хвилями, які можу...
