ify"> d- період решітки
Кутова дисперсія решітки:
реш=(56)
Для автоколлимационной схеми:
реш=
tg a=D реш? l (57)
Підставляючи чисельні значення у формулу (55) знайдемо sin a:
=2
l=308? 10-9 м=10-3/2400 мA == 369600 * 10-6=0,7392
a=arcsina=21069 (47066)
Для знаходження кутової дисперсії решітки, обчислимо cosa:
a ===0,67
Підставляючи значення косинуса, знайдемо кутову дисперсію решітки з (56):
реш == 3,56? 106
Знайдемо tga з (4):
=Dреш * l=3,56 * 106 * 308 * 10-9=1,096
=0,548
=28072
Знайдемо збільшення призменного телескопа X:
Збільшення однієї призми
X1 ==== 1,49 »1.5
Збільшення чотирьох призм (телескопа):
X=X 1 Квітня=1,5 4 »5
Підставляючи знайдені значення у вихідну формулу (54), отримаємо:
=(м)
Отже, у цій роботі отримана генерація XeCl-лазера з шириною спектра 5 пм (енергія в імпульсі ~ 0.1мДж) у схемі зі щелевимн діафрагмами розміром 2мм, гратами 2400 штрих/мм в автокоялнмаціонном режимі і четирехпрнзменним телесколом.
Фотографія Інтерференційна картина і розподіл інтенсивності інтерференційних кілець показана на Рис 29. Відомо, що відстань між інтерференційними кільцями складає? ? =? 2/2T, де Т - база еталона, в нашому випадку використовувався повітряний еталон з базою 2 мм. Відстань між двома сусідніми максимумами інтенсивності становить 3 мм. Виміряна ширина смуги на напіввисоті інтенсивності становить 1 мм. Таким чином, відстань у довжинах хвиль між сусідніми кільцями составлет:? ? =? 2/2T=(3.08? 10 - 7) 2/2? 2? 10 - 3=23.7 пм. Шукане значення ширини спектральноїлінії становить ?? =8 пм.
Спектр генерації контролювався за допомогою повітряного інтерферометра Фабрі -перо (відстань між дзеркалами 2 мм, коефіцієнт відбиття дзеркал 80 % ) на Рис.30. Експериментально виміряна ширина спектральної лінії на напіввисоті склала 5 +/- 0.2 пм. Незмінність положення кілець на інтерферограмма протягом тривалого часу свідчила про досить високої стабільності частоти генерації лазера. Енергія в імпульсі становила - 0.1 мДж, що приблизно в 4 рази менше енергії генерації в такому ж резонаторі, без дисперсійних елементів. Це пояснюється втратами енергії на дисперсійних елементах.
Відмінність експериментально отриманої ширини спектральної лінії від теоретичної оцінки можна імовірно пояснити збільшенням селективності резонатора за рахунок декількох обходів резонатора формується випромінюванням.
Тимчасова форма даного лазерного імпульсу показана на рис 31.
Рис.28 - Повна оптична схема: 1-АЗ випромінювача; 2-діаграфми призначених для звуження кутового спектру випромінювання; 3-глухе дзеркало; 4-призменний телескоп; 5-Дифракційна решітка; 6-кварцова пластина; 7-8-напівпровідниковий активний елемент; 9-ФЕК; 10-спектрографія; 11-позитивна лінза; 12-еталон Фабрі - Перо; 13-фотоапарат.
рис.29 - Фотографія інтерференційної картини отриманої після еталона ІТ - 28-30.
Рис.30. Розподіл інтенсивності інтерференційних смуг.
мал.31 - Тимчасова форма лазерного імпульсу отриманий в дисп. Р-ре
Висновок
У даній роботі розглянуто ряд питань, присвячених процесів відбуваються в робочій суміші, огляду кінетики збудження і способів введення енергії, збудження ексимерного лазера імпульсним розрядом, формуванню якісного випромінювання в електророзрядних XeCl лазері працюючого в імпульсно-періодичному режимі.
Основні результати і висновки роботи можна сформулювати наступним чином:
1. Показано що, при питомій потужності накачування 3.1 МВт/см 3 реалізується однорідний об'ємний розряд, при цьому генерація XeCl лазера триває на трьох напівперіодах коливань розрядного струму в перебігу 150 нс.
2. У електророзрядних XeCl лазері реалізована рекордна щільність потужності вихідного випромінювання 10 МВт/см 2 при повному ККД лазера 2.3% і ККД від енергії запасеної в розрядної ємності 3.7%.
. У електророзрядних XeCl лазері з тривалістю імпульсу накачування 30 нс сформовано випромінювання з расходимостью близькою до дифракційну межу і шириною спектральної лінії 0.08?.
Література
1.Борісов В.М., Брагі...
