j 2 = j e . Звідси з співвідношень (4.34) і (4.35) для різниці осмотичних тисків фаз p = j nf отримуємо
(4.37)
З співвідношення (4.37) видно, що в області малих магнітних переохолоджень, коли об'ємна частка концентрованої фази l 2/ l мала, осмотичний тиск розведеної фази менше, ніж концентрованою.
Співвідношення (4.36) і (4.37) дозволяють зв'язати параметри смугової структури з магнітним переохолодженням системи. Так, з умови рівноваги фаз випливає співвідношення для зміни осмотичного тиску насиченої розведеної фази з напруженістю поля [80]:
(4.38)
Оскільки питома намагніченість розведеної фази М 1 / n 1 менше концентрованою М 2 / n 2 , то зі співвідношення (4.38) видно, що тиск насичення розведеної фази із зростанням напруженості поля зменшується. У початковій області виникнення структури умова рівності хімічних потенціалів фаз дає співвідношення для надлишкових по відношенню до рівноважного осмотичних тисків фаз у вигляді
В
p 1 - p 2 = Оґ p 1 -Оґ p 2 = Оґ p 1 n 2 (1/ n 2 -1/ n 1 ) (4.39)
Так як р 1 - р 2 <0 , то з останнього співвідношення видно, що осмотичний тиск розведеної фази в смугової структурі більше тиску насичення при даної напруженості поля на величину Оґ p 1 > 0 . Подібне переохолодження відповідає тиску насичення при деякій меншою напруженості поля, тобто
р н (Н -О”H) = p H (H) + Оґp l . br/>
Звідси співвідношення (4.38) дозволяє зв'язати Оґp 1 з магнітним переохолодженням виразом
(4.40)
Наявність магнітного переохолодження розведеної фази пов'язане з витратами енергії для створення періодичного розподілу поля в торцевій області смуг і освітою меж розділу фаз.
В результаті, співвідношення (4.36) і (4.37) дають наступну систему рівнянь для визначення залежності періоду структури і об'ємної частки концентрованої фази від напруженості магнітного поля:
(4.41)
(4.42)
Тут характерний масштаб смугової структури, який можна виразити через магнітне число Бонда у вигляді:. При знаходженні залежностей параметрів смугової структури від напруженості поля необхідно враховувати, що при її виникненні змінюється середнє розмагнічуюче поле в щілини. Внаслідок цього, відповідне магнітному переохолодженню в щілини збільшення напруженості зовнішнього поля ? Н у зневазі магнітними сприйнятливостями фаз дорівнює
l (4.43)
Тоді, враховуючи, що намагніченість концентрованої фази
для з (4.41) отримуємо
(4.44)
Згідно розрахованої за допомогою співвідношень (4.42) і (4.43) (при реальному значенні параметра p 2 h 1 / l 0 = 40 ) залежності зворотного величини періоду смуговий структури від напруженості зовнішнього поля кут дифракційного світлорозсіювання, пропорційний зворотній величині періоду структури, збільшується із зростанням напруженості поля, як це і спостерігається в експерименті (див. рис. 27). Зменшення періоду структури із зростанням напруженості магнітного поля обумовлено збільшенням об'ємної частки концентрованої фази. Енергія, необхідна для періодичного розподілу поля в торцевій області смуг і нових кордонів розділу фаз, виділяється при утворенні цієї структури.
Як вже було зазначено вище, уявлення про дифракційному розсіянні світла періодичної системою мікрокрапель конденсованої фази знаходиться в кількісному Відповідно з даними експерименту. Так, кут дифракційного розсіювання світла з довжиною хвилі l = 0,63 мкм, q = 0,84 10 - 1 радий. при Н = 8 кА/м (див. рис. 27) відповідає певному по наведеною в роботі [159] формулою періоду структури l В» 7 l /2 p q = 8,4 мкм, що менш ніж удвічі відрізняється від значення (15 мкм), знайденого при даному значенні напруженості поля шляхом спостережень в оптичний мікроскоп. Цілком розумним виявився і характерний масштаб напруженостей поля, в якому в експерименті спостерігається зміна параметра решітки мікрокрапель. Так, згідно рис....
