електричного струму. Можна дійти висновку, що електричний струм в рідкому кристалі повинен призводити до переорієнтації директора. p align="justify"> З формою молекул пов'язаний ряд цікавих, спостережуваних на досвіді, властивостей рідких кристалів. Зупинимося на одному з таких властивостей рідких кристалів, пов'язаному з відхиленням її форми від найпростішої молекули-палички, що проявляється в існуванні флексоелектричний ефекту. p align="justify"> Цікаво, що відкриття флексоелектричний ефекту, як іноді говорять про теоретичних передбаченнях, було зроблено на кінчику пера американським фізиком Р. Мейером в 1969 році. Розглядаючи моделі рідких кристалів, що утворилися не молекулами-паличками, а молекулами більш складної форми, він поставив собі питання: як форма молекули може виявити себе в макроскопічних властивостях. Для конкретності Р. Мейер припустив, що молекули мають грушоподібну або банановідную форму. Далі він припустив, що відхилення форми молекули від найпростішої, що розглядалася раніше, супроводжується виникненням у неї електричного дипольного моменту. p align="justify"> Виникнення дипольного моменту у молекули несиметричною форми - типове явище і пов'язане воно з тим, що розташування В«центру вагиВ» негативного електричного заряду електронів в молекулі може бути кілька зміщене щодо В«центру вагиВ» позитивних зарядів атомних ядер молекули . Це відносне зміщення негативних і позитивних зарядів відносно один одного і призводить до виникнення електричного дипольного моменту молекули. При цьому в цілому молекула залишається нейтральною, оскільки величина негативного заряду електронів в точності дорівнює позитивному заряду ядер. Величина дипольного моменту дорівнює добутку заряду одного із знаків на величину їх відносного зсуву. Направлений дипольний момент вздовж напрямку зсуву від негативного заряду до позитивного. Для грушоподібної молекули напрямок дипольного моменту по симетричним міркувань має збігатися з віссю обертання, для банановідной молекули - направлено поперек довгої осі. p align="justify"> Розглядаючи рідкий кристал таких молекул, легко зрозуміти, що без впливу на нього зовнішніх впливів дипольний момент макроскопічно малого, але, зрозуміло, що містить велику кількість молекул обсягу рідкого кристала, дорівнює нулю. Це пов'язано з тим, що напрямок директора в рідкому кристалі задається орієнтацією довгих осей молекул, кількість же молекул, дипольний момент яких спрямований по директорові в ту і іншу сторону - для грушоподібних молекул, або для банановідних молекул - поперек напрямку директора в ту і іншу сторону , однаково. В результаті дипольний момент будь-якого макроскопічного обсягу рідкого кристала дорівнює нулю, так як він дорівнює сумі дипольних моментів окремих молекул. p align="justify"> Так, проте, справа йде лише в неспотвореному зразку. Варто шляхом зовнішнього впливу, наприклад механічного, спотворити, скажімо, зігнути його, як молекули почнуть вибудовуватися, і розподіл напрямків д...
