вплив магнітного поля змінює ізотропний характер світлорозсіювання на анізотропний, при цьому на екрані, після проходження променя через зразок, після включення магнітного поле, розмите світлове пляма змінюється на широку смугу. Дослідження інтенсивності анізотропного светорассеянія виявило його залежність від величини напруженості магнітного поля і часу його впливу, характер якої по суті визначається процесами формування структури. На рис. 42 наведена залежність відносної величини світлорозсіювання від часу впливу магнітного поля напруженістю H = 60 кА/м для зразка на основі триетаноламіну (крива 1).
В
Малюнок 42 Залежність відносної величини інтенсивності анізотропного світлорозсіювання (10 - початковий фон) від часу в магнітному полі з напруженістю Н = 60 кА/м (1) і після вимкнення поля (2) для МЖ типу магнетит в триетаноламіну. ​​br/>
Аналогічні криві отримані і для інших МЖ цього типу. Як можна помітити з малюнка, формування структури МЖ цьому полі закінчується через 3-5 хвилин. Анізотропне светорассеяніє зберігається (відповідно до збереженням анізотропної структури) протягом деякого часу і після виключення поля. На ріс.42 (Крива 2) наведена залежність інтенсивності залишкового світлорозсіювання від часу після виключення поля.
При нагріванні зразка МЖ, светорассеяніє втрачає анізотропний характер, однак, інтенсивність його збільшується, досягаючи насичення в області температур 320є - 350є К (ріс.43). br/>В
Ріс.43. Температурна залежність відносної величини світлорозсіювання для магнітної рідини (магнетит в тріеталонаміне) із залишковою структурою після виключення магнітного поля.
Зростання інтенсивності светорассеянія свідчить про збільшення числа дрібних агрегатів і часток з ізотропної формою за рахунок дроблення при збільшенні температури спочатку анізотропної структури рідини.
2. Освіта спонтанно намагнічених агрегатів в магнітних рідинах.
При тривалому зберіганні достатньо стійких до розшарування магнітних рідин на основі гасу в них, за певних умов, може реалізуватися добре розвинена система квазитвердой структурних утворень, які навіть за відсутності магнітного поля володіють відмінним від нуля магнітним моментом. Як правило, такі агрегати володіють добре вираженою анізотропією форми, досить швидко реагують на включення зовнішнього магнітного поля, а за його відсутності орієнтуються уздовж силових ліній магнітного поля Землі. У деяких випадках такі агрегати мають ниткоподібну форму, при цьому мінімум магнітної енергії при відсутності магнітного поля здійснюється за рахунок розгалуження і переплетення агрегатів. На рис. 4.25 наведена фотографія таких структурних утворень у магнітному полі (а) і при його відсутності (б).
В
Ріс.4.25. Фотографія структурних утворень, які мають власним магнітним моментом; а - в магнітному поле, б за його відсутності.
Для опису наявних експериментальних результатів у галузі фізичних властивостей магнітних рідин в теоретичних роботах [17, 18] були виведені рівняння, що описують рух дисперсної намагнічується середовища, при використанні методів термодинаміки необоротних процесів.
У деяких роботах [19 - 22] магнітна рідина розглядалася як однорідна рідина з внутрішніми моментами обертання і передбачалася жорстка зв'язок магнітного моменту частинки і її твердої матриці. У цьому випадку в гідродинамічні рівняння входять П„ D - броунівський час орієнтаційної релаксації частинки і П„ S - Час загасання власного обертання частинки, які залежать від розміру часток з сольватній оболонкою. Експериментальне визначення часу орієнтаційної релаксації здійснювалося в роботах [23 - 25].
Таким чином, до віднедавна вважалося, що магнітна рідина веде себе в магнітному полі суцільна однорідна суперпарамагнітна середу, в якій елементарним носієм магнетизму є дисперсні частинки. Проте надалі, коли стало можливим синтезувати більш концентровані магнітні рідини, стали з'являтися роботи, що вказують на обмеженість застосування моделі однорідної середовища, яка підпорядковується класичної теорії парамагнетизму.
В
Література
1.Де Грот С., і Мазур П. Нерівноважна термодінаміка.-М.: Світ, 1964.-456с. p> 2. Бараш Ю.С. Про макроскопічному описі чинного поля в деяких діелектриках.// ЖЕТФ.-Т.79, вип.6.-С.2271-2281.
3. Ландау Л.Д., Ліфшиц О.М. Електродинаміка суцільних сред.-М.: Наука.-1982.-623 с.
4.Стреттон Д. Теорія електромагнетизму. - М.-Л.: Гостехиздат, 1948.-312 с. p> 5. Пановскій В., Філіпс М. Класична електродинаміка. - М.: Гостехиздат, 1957. p> 6. Гогосов В.В., Налетова В.А., Шапошникова Г.А. Гідродинаміка дисперсних систем, що взаємодіють з електромагнітним полем.// Механіка рідини і газу. - № 3.-1977. - С.62-70. p> 7. Диканський Ю.І. Експериментальне дослідження ефективних полів у магнітної рідині.// Магнітна гідродинаміка. - 1982. - № 3. - С.33-36. p>...
