1), яка є експериментально обумовленою величиною. p> Розподіл пробігу іонів в атмосферному тілі залежить головним чином від їх енергії і атомної маси, а також речовини мішені. Для монокристалічних мішеней на розподіл пробігу впливає орієнтація їх граней щодо пучка іонів і наявність ефекту каналювання - рух іонів по каналах, утвореним атомними площинами.
При русі іонів у твердому тілі впроваджувані в підкладку іони змінюють напрямок свого руху із - за зіткнень з атомами мішені, які можуть залишати свої первинні положення у вузлах кристалічної решітки. У результаті вздовж траєкторії впроваджених іонів утворюються численні вакансії і міжвузольні атоми. Виникають цілі області, в яких порушена кристалічна решітка, аж до переходу монокристала в аморфний стан. При цьому зазвичай оцінюють два види втрат енергії іонами - в результаті взаємодії їх з електронами (Як пов'язаними, так і вільними) і ядрами. У першому наближенні вважається, що обидва види втрат не залежать один від одного і діють одночасно. Ядерне гальмування більш істотно при малих енергіях, електронне гальмування переважає при високих енергіях іонів. Із збільшенням маси впроваджуваних іонів зростають потоки енергії за рахунок зіткнень з ядрами мішені.
Середній значення питомих втрат енергії для одного бомбардира іона можна представити у вигляді суми ядерної Sn та електронної Se складових процесу гальмування.
Радіаційні порушення в мішені створюються головним чином при Sn>> Se.Поетому при впровадженні іонів малих енергій радіаційні дефекти утворюються вздовж всієї траєкторії, а при високій енергії іонів - тільки наприкінці їх пробігу.
Розподіл пробігів іонів в монокристалічних мішенях відрізняється від їх розподілу в аморфних тим, що в монокристалах напрямок падаючого пучка іонів може збігатися з одним з основних кристалографічних напрямків мішені, що пов'язано з ефектом каналювання.
Рух іонів строго по центру каналу малоймовірно. Однак може існувати траєкторія, осцилююча близько осі каналу, якщо імплантовані іони пересуваються за допомогою послідовних легких зіткнень з атомами, утворюють "стінки" каналу. Така траєкторія руху іонів показана на малюнку 2, де напрямок шляху іона становить кут П† з віссю каналу. Максимальний кут П†, при якому зникає спрямовуюче дію атомів мішені, називається критичним кутом каналювання П†кр. Він визначає можливість каналювання. p> Якщо припустити, що всі іони ідеально каналіровани, то розподілу концентрації іонів у мішені будуть мати два максимуму: один для неканалірованних іонів, інший для ідеально каналірованних (малюнок 3). У напівпровідникової технології ефект каналювання дає можливість отримувати більш глибокі леговані шари і зменшувати число радіаційних порушень.
На зразках кремнію з орієнтацією поверхні (110) щодо пучка, ймовірність каналювання із зростанням енергії іонів зростає, а зі збільшенням дози опромінення падає. Збільшення температури мішені викликає деканалірованіе іонів ...
