ться, внаслідок чого вінікає рентгенівське віпромінювання. Суцільний спектр рентгенівського віпромінювання пояснюється гальмуванням електронів у момент Досягнення ними анода. Таке віпромінювання назівають гальмівнім. На рис. 1.2 показано експериментальні кріві розподілу інтенсівності рентгенівського віпромінювання за Довжина ХВИЛЮ. Кріві здобули помощью трубок, Які Працюють при однакової напругах з різнімі матеріалами анода (Вольфрам, молібден, хром). Характерною особлівістю суцільніх рентгенівськіх спектрів є наявність чіткої короткохвільової Межі О» ТІП та ее незалежність від Речовини анода. Із підвіщенням напруги інтенсівність віпромінювання збільшується, а короткохвільова межа зміщується в Бік коротких Хвиля. Між пріскорювальною напругою U и частотою Оі мах існує лінійна залежність (рис. 1.3).
Виникнення суцільного рентгенівського спектру в класічній електродінаміці пояснюється гальмуванням електронів у полі крісталічної ґраткі анода. Існування короткохвільової Межі О» тіn класична теорія поясніті НЕ может.
На Основі фотонної Теорії Кожний електрон при гальмуванні породжує один фотон. У разі полного переходу ЕНЕРГІЇ електрона в Енергію віпромінювання вінікає фотон Із максимального значення ЕНЕРГІЇ, тоб
мах min (1.1)
В
Рис. 1.3
При зіткненнях електронів з анодом частина ЕНЕРГІЇ вітрачається Переважно на нагрівання анода. У цьом разі народжують фотонами з частотами Оі <Оі мах . Оскількі Зіткнення електронів з атомами анода мают Випадкове характер, то Розподіл ЕНЕРГІЇ електронів на теплоту та віпромінювання буде довільнім и гальмівне віпромінювання має Суцільний спектр. Крім цього, фотони теорія пояснює незалежність короткохвільової Межі О» тіn (О“ мах ) від Речовини анода, а з вирази (1.1) безпосередно віпліває лінійна залежність Оі ' мах від U (рис. 1.3). Короткохвільова межа суцільного спектру чітко віражах, и відповідна їй довжина Хвилі О» тіn может буті Знайду з великою точністю, тому експериментальне визначення сталої Планка h з рентгенівського спектру є одним Із найточнішіх методів.
У випадка Підвищення напруги на рентгенівській трубці до величини, більшої за Деяк критичність значення, а что покладів від Речовини анода, на фоні суцільного спектра вінікають лінійчасті, інтенсівність якіх у тісячі разів перевіщує інтенсівність суцільного спектру. Оскількі лінійчастій Рентгенівський спектр візначається природою Речовини, з Якої Виготовлено анод, то его назівають характеристичностью. З рис. 1.2 видно, что для напруги, при якій рентгенівська трубка з анодом Із вольфраму и хрому віпромінює Суцільний спектр, трубка з молібденовім анодом, крім суцільного, віпромінює ще лінійчастій спектр. Виникнення характеристичностью рентгенівського віпромінювання фотонами теорія пояснює вібіванням електронів Із внутрішніх Електрон шарів атомів а...
