досить слабкий, тому що вибудовують сили відносно малі в порівнянні з силами теплового руху, які намагаються зруйнувати упорядкування. Звідси випливає, що парамагнетизм особливо чутливий до температури. Ефект парамагнетизму тим сильніше, чим нижче температура.
Так як диамагнетизм проявляється у всіх речовинах, він частково або повністю компенсує парамагнетизм за рахунок протилежної за знаком вкладу в сприйнятливість. Тому для матеріалів з атомами, що мають магнітний момент, можна говорити лише про переважання діа-або парамагнітних властивостей в речовині, причому їх баланс залежить від температури. До парамагнетикам відносяться, наприклад, азот, вуглекислота, вода, срібло, вісмут і т.д [5].
.2 Феромагнетизм
В феромагнетиках ефект впорядкування магнітних моментів проявляється у багато разів сильніше, ніж у діа-і парамагнетиках. Феромагнетизм визначається колективним взаємодією атомних магнітних моментів, які у стані з порушеною симетрією (фазовий перехід другого роду) і утворюють магнітні домени. Феромагнетиками називаються тіла, які можуть володіти спонтанної намагніченістю, тобто намагнічені вже в відсутність магнітного поля. Типовими представниками ферромагнетиков є перехідні метали: залізо, кобальт, нікель і багато їхніх сплавів. Феромагнетизмом володіють деякі рідкоземельні елементи (гадоліній, тербий, діспрозій, гольмій, ербій, Туллій).
Характерною особливістю феромагнетиків є складна нелінійна залежність між I і H або між B і H. Характер цієї залежності представлений на малюнку 3 і 4.
Малюнок 3. Залежність намагнічування від напруженості магнітного поля
Малюнок 4. Залежність магнітної індукції від напруженості магнітного поля
Принаймні зростання H, намагніченість I спочатку швидко збільшується, а потім приходить до насичення і залишається практично постійною. Магнітна індукція B також зростає із збільшенням поля H, а в стані насичення переходить в пряму, нахилену під кутом 45 ° [5].
4. Квазістатичні методики МСМ
МСМ зображення поверхні зразків, що мають слабо розвинений рельєф поверхні, одержують у такий спосіб [20]. Під час сканування зондський датчик переміщається над зразком на деякій відстані h=const. При цьому величина вигину кантилевера, регистрируемая оптичною системою, записується у вигляді МСМ зображення F (x, y), що представляє собою розподіл сили магнітного взаємодії зонда із зразком. Для МСМ досліджень магнітних зразків з сильно розвиненим рельєфом поверхні застосовується двопрохідні методика. У кожному рядку сканування проводиться наступна процедура. На першому проході знімається АСМ зображення рельєфу в контактному або «напівконтактному» режимі. Потім зондський датчик відводиться від поверхні на відстань z0, і здійснюється повторне сканування (малюнок 5). Відстань z0 вибирається таким чином, щоб сила Ван-дер-Ваальса була менше сили магнітного взаємодії. На другому проході датчик переміщається над поверхнею по траєкторії, що повторює рельєф зразка.
Малюнок 5. двопрохідні методика отримання МСМ зображення
Оскільки в цьому випадку локальне відстань між зондовим датчиком і поверхнею в кожній точці постійно, зміни вигину кантилевера в процесі с...
