точкових вибухів, дослідник виступає за строго математичні методи розрахунків параметрів середовища і вважає можливим застосування при розрахунках в практичних цілях багатьох припущень (що стосуються як властивостей середовища, так і самої постановки задачі ).
Г.І. Покровський, розглядаючи основні моменти теорії вибухів/12 /, відзначає значні труднощі, що мають місце при чисельному моделюванні процесів в ударних хвилях, особливо наголошуючи на необхідність перевірки одержуваних подібним чином даних з використанням інших моделей і зіставлення їх з даними, отриманими в ході експериментів. Вказується необхідність врахування параметрів не тільки у фронті ударної хвилі, а й за ним.
Таким чином, можна зробити висновок, що в літературі на дану тему досить повно розглянуті основні теоретичні положення газодинаміки вибухів. Автори дотримуються різних точок зору з питання застосування здобутих теоретичних і експериментальних даних в практичних цілях, але сходяться в тому, що вивчення процесів в ударній хвилі має бути комплексним.
. 2 Особливості процесу вибуху в обмеженому просторі
Поширення ударної хвилі в обмеженому просторі характеризується виникненням відбитої хвилі. Для вирішення практичних завдань слід розглядати взаємодію ударної хвилі як з перешкодами простої геометричної форми (насамперед різними стінами), так і з перешкодами складної форми (наприклад, обладнання цехів) - даний процес зазвичай супроводжується дифракцією і повільним обтіканням.
У ударній хвилі існують два основних види відбивних процесів - пряме і косе відображення. Як пряме відображення його можна розглядати, крім найпростіших випадків, в тому випадку,?? оли при проведенні розрахунків створюється розрахункова сітка з настільки дрібними осередками, що додані до них вектора швидкостей руху повітряного середовища можна розглядати як перпендикулярні до поверхонь цих осередків. Крім того, можна розглядати як пряме і відображення хвилі від перешкоди, навколишнього джерело вибуху (при осесимметричном русі повітряних мас). При вирішенні завдань в спрощеній постановці завжди краще розглядати рішення задач для прямого відображення, тому рішення для косого відображення можуть бути отримані з нього шляхом модифікації розрахункових формул./2,13/
При аналізі літератури, присвяченої відображенню хвиль, слід зазначити, що в різних джерелах мають місце як різні підходи до вивчення цього явища, так і різні розрахункові формули для безпосереднього знаходження різних параметрів відбитої хвилі.
Е.И. Забабахін, розглядаючи в/5/плоске відображення хвилі від перешкоди, використовує подобу процесів в ударній хвилі і акустичних процесів, виводить рівняння кривої гальмування відбитої хвилі в акустичному наближенні. З нього випливає, що тиск у фронті відбитої хвилі залежить від швидкості фронту прямої хвилі, щільності речовини, що служив ініціатором вибуху, швидкості звуку в прямій хвилі. Використовується також показник, що характеризує ступінь залежності тиску від щільності. Всі ці показники пов'язані між собою складними, неявно заданими статечними зв'язками. Використовуючи наближення, що дозволяє взяти для повітряного середовища значення вищевказаного рівним 3, автор приходить до висновку, що при відображенні від жорсткої стінки ставлення тисків в відбитої і прямої хвилі дорівнюватиме постійному значенню 2.37 (точне значення (4/3) 3). На підтвердження наводиться результат, отриманий при розрахунку з використанням рівнянь стану - 2.35. Слід зазначити, що інші автори не підтримують цю точку зору/1,2,3 /.
Я.Б. Зельдович в роботі/10 /, також розглядаючи пряме відображення хвилі, наводить таку розрахункову формулу:
P1=P? [(3? K - 1)? P- (k - 1)? P0]/[(k - 1)? P + (k + 1)? P0], (10)
де P1 - тиск у фронті відбитої хвилі, Па;
P - тиск у фронті прямої хвилі, Па;
P0 - тиск в даній точці до приходу збурень, Па;
Дана формула має ті переваги, що враховує первісний стан середовища в зоні дії ударної хвилі, а також враховує явища гальмування фронту відбитої хвилі тилом прямої хвилі. Ця формула в спрощеному вигляді може широко застосовуватися для розрахунків при відбитті від плоскої стінки, а також у разі зіткнення двох однакових хвиль. При розгляді явищ відображення особливо виділяється те, що якщо при сильній ударній хвилі ((P/P0) gt; 4.5) відбита хвиля поширюється без відриву від перепони (тобто має грибовидную форму і частково стикається з поверхнею перепони), то при менш потужних збуреннях відбита хвиля має кульовий вигляд і відривається від поверхні зародження.
Подібні результати наводяться й у джерелах/6,14 /. При цьому в/14 /, де взаємодія хвилі і перепони розгля...
