у антени. Если частота генератора Зменшіть и таборі дорівнюваті П„f o , то розпочне резонуваті Наступний, більш довгий вібратор. Збільшення частоти до значення f o /П„ віклікає резонанс у більш короткому вібраторі.
Тому на всех частотах, что дорівнюють
, (7.36)
де f i - резонансна частота i-го вібратора.
ДС антени практично НЕ змінюється.
Оскількі, при відображенні за логаріфмічною шкалою, резонансні частоти повторюються через однакові інтервалі, что дорівнюють
, (7.37)
то антени и Набуля Назву логоперіодічніх. На резонансних частотах f 1 , f 2 , ..., f n електричної параметрів антени практично зберігаються незміннімі. Всередіні інтервалів f 1 -f 2 , f 2 -f 3 , ..., f n -1 -f n ДС та вхідній Опір Дещо змінюються.
ДС логаріфмічної антени візначається кількістю вібраторів актівної Зони та амплітуднімі (Фазові) співвідношеннямі струмів у вібраторах. У свою черго, кількість вібраторів актівної Зони и співвідношення струмів в них покладів від геометричних параметрів антени П„ та О±.
Найдовший хвиля Робочий діапазону візначається максимально Припустиме розмірамі антени, Довжина вібратора, что резонує на найдовшій Хвилі, довжина Якою дорівнює 2 в„“ макс = О» макс /2.
Найкоротша хвиля Робочий діапазону обмежується можливіть точністю побудова вібратора Поблизу точок збудження (в„“ мін = О» мін /4). Граничні частоти РОБОЧЕГО діапазону повінні вібіратіся так, щоб за вібратором, что резонує на О» макс , Було б Розміщено один-два більш
Довгих вібраторів (рефлекторів), а перед вібратором, что резонує на О» мін (Ближче до точок живлення), два-три більш коротких вібраторів (діректорів). p> Практично, за помощью логоперіодічніх антени можна набути ДС, яка мало змінюється у головного площинах и коефіцієнт біжучої Хвилі До б у фідері (з відповіднім Хвильового опором) НЕ нижчих за 0,6 ... 0,7. Оскількі у віпромінюванні одночасно пріймає мала кількість вібраторів, то ДС отримується Достатньо широкою. Типова ДС логоперіодічної антени у двох Головня площинах наведена на рис. 7.23. <В
Збільшення П„ (До значення не больше 0,95) при незмінному О± виробляти до звуження ДС, оскількі при цьом збільшується кількість вібраторів, что входять в активну (РОБОЧЕГО) область антени. p> У розглянутій антені вібратори були розміщені в одній площіні. На практіці знаходять ! застосування такоже и просторові логоперіо-дічні антени. Конструкція Такої антени наведена на рис. 7.24. У такій антені провідники фідера розміщені под Деяк ГОСТР кутом Оі один до одного, а плечі вібраторів, что прієднані до провідніків фідера, знаходяться у різніх площинах. br/>В
При цьом діапазонні Властивості антени зберігаються практично незміннімі, а максимум віпромінювання у площіні Н віявляється орієнтованім Вздовж бісектрісі кута Оі в сторону точок живлення. ДС у площіні Е (площинах, что проходити через бісектрісу кута Оі та паралельна осях вібратора) пріблізно така ж як и в плоскій антені. ДС у площіні Н (площинах YOZ) Суттєво поклади від кута Оі и при правильному его віборі может стать вужчий, чем у площіні Є. ШДС у площіні Н покладів такоже від кута О±: чім менший цею кут (чім довша активна частина антени), тім більш ГОСТР буде ДС.
Логоперіодічні антени Використовують для КХ та УКХ зв'язку, часто Використовують як опромінювач дзеркальної антени.
ПЕРЕВАГА логоперіодічніх антен над діректорной є їх шірокодіапазонність.
Логоперіодічна антена может працювати у Дуже широкому діапазоні частот (коефіцієнт перекриття частотного діапазону дорівнює S = 10 та больше).
Тіпі щілінніх віпромінювачів
Щілінні віпромінювачі являютя собою вузькі щіліні, что прорізані у стінці хвілеводу, резонатора, коаксіального кабелю та на смужковій Лінії (рис. 7.25, а).
Ширина щіліні становіть (0,03 ... 0,05) О», довжина їх близьким півхвілі.
Щіліні прорізаються так, щоб смороду перетіналіся лініямі
Поверхнево струмів, что протікають по внутрішнім стінкам хвілеводу або резонатора.
В
Можливі Різні положення щілін (рис. 7.26, а): поперечна щіліна 1; повздовжня щіліна 2; Похила щіліна 3.
В
Форма щіліні теж может буті різною (рис. 7.26, б): прямолінійна - 1; кутова - 2; гантелеподібна - 3; хрестоподібна - 4.
Спрямовані Властивості та параметри елементарної щіліні
На Основі відомого Із Теорії електромагнітного поля принципом перестановочної подвійності Пістолькорс А.А. у 1944 году сформулював такий принцип подвійності:
розв'язок рівнянь Максвела для магнітного поля, что Набутів для даніх граничних умів буде Справедливість и ...
