ду;? = 4? * 107 Гн/м - абсолютна магнітна проникність повітря;?-питома провідність матеріалу хвилеводу, См/м.
Для основного типу хвилі в хвилеводі модуль коефіцієнта відбиття від розкриву расcчітивают за формулою:
= (WB-W0)/(WB + W0), де
W0 = 120? - Хвильовий опір вільного простору, Ом, а хвильовий опір для основного типу хвилі в хвилеводі круглого перерізу визначають за формулою:
В
Де?-відносна діелектрична проникність матеріалу, що заповнює хвилевід.
Тоді | Г | = (WB-W ())/(WB + W ()) = (363-376,8)/(363 +376,8) = 0,0187
Знаючи коефіцієнти загасання хвилі в хвилеводі а і віддзеркалення від розкриву Г, можна за умови ідентичності характеристик всіх елементів
ФАР і відсутності узгоджувальних пристроїв розрахувати ККД випромінюючої системи:
В
Розглянута елементарна модель хвилеводної ФАР не враховує впливу взаємодії випромінювачів на характеристики решітки. Загальноприйнятими вважаються дві моделі. Одна з них застосовується для розрахунку характеристик ФАР з великим числом випромінювачів (лінійні розміри випромінюючої системи повинні перевищувати 10 ... 15А.). Вона заснована на використанні нескінченної періодичної структури випромінювачів. Інша модель заснована на суворому вирішенні електродинамічної задачі про порушення АР з великим числом елементів (до 200 ... 300). p>. Модель нескінченної ФАР найбільш доцільно використовувати для великих ФАР, оскільки елементи центральній області в основному знаходяться в однорідному оточенні, тому їх характеристики можна вважати ідентичними і співпадаючими з характеристиками випромінювача в складі нескінченної решітки. Це дозволяє спростити рішення задачі про взаємодію хвилеводних випромінювачів, а також застосовувати теорему перемноження для аналізу характеристик ФАР. У цьому випадку ДН випромінювача являє собою парциальную ДН хвилеводу, тобто елемента в складі решітки при підключенні узгоджених навантажень до всіх інших випромінювачам. При порушенні одного випромінювача в інших елементах решітки наводяться струми. Суперпозиція полів випромінювання, створюваних струмами в апертурах активного і пасивного випромінювачів, формує парциальную ДН, вигляд якої визначається структурою ФАР, взаємної зв'язком випромінювачів і швидкістю її зміни при зміні відстані між випромінювачами. p> Для ідеально узгодженого випромінювача нескінченної ФАР парціальна
ДН: F (?,?) =,
де-площа, яка припадає на один елемент решітки. Тоді отримаємо:
В
Рис. 2.5. Парціальна ДН нескінченної ФАР
Бачимо, що представлена ​​ДН є ідеальною. Аналіз ДН для повного сектора в 360 В° (рис.2.4) показує, що в ФАР спостерігається ефект осліплення, коли ФАР практично не випромінює, а вся потужність, що підводиться до випромінювачів, відображається у фідерні лінії. У апертурі хвилеводу поряд з основним типом хвилі збуджуються хвилі вищих...
