ько 8 кеВ [2-4]. Лінза виконана у вигляді скляного капіляра, заповненого великим числом (100-300) двояковогнутих мікролінз з епоксидної смоли. Радіус кривизни окремої мікролінзи збігається з радіусом каналу капіляра і, завдяки цьому, стає можливим створити лінзи з радіусом кривизни поверхні, рівним 10-50 мкм, що важко реалізувати іншими відомими методами, наприклад, пресуванням. Оптичні параметри лінз були досліджені на синхротронах SPring-8 (Японія) [3], в Стенфордської лабораторії синхротронного випромінювання і на синхротроні APS (США) [4], на синхротронах ANKA (Німеччина) і ESRF (Франція). Дослідження показали, що із застосуванням обговорюваних лінз можна сфокусувати пучок фотонів з енергією 7-18 кеВ в пляму розміром у кілька мікрометрів.
Метою даної роботи є узагальнити результати дослідження оптичних параметрів багатоелементної заломлюючої рентгенівської лінзи, розробленої в НІІПФП ім.А.Н. Севченко БДУ, і оцінити перспективи використання лінзи для формування субмікронних пучків.
Так як дійсна частина показника заломлення n в рентгенівському діапазоні менше одиниці, то фокусування рентгенівських променів можна здійснити за допомогою двояковогнутой лінзи. Щоб підсилити преломляющие властивості лінзи, в [1] було запропоновано використовувати замість однієї лінзи - N: фокусна відстань такої системи визначається як:
, (1)
де f 1 - фокусна відстань для однієї лінзи, R - радіус кривизни лінзи, (1-d) - дійсна частина комплексного показника заломлення n = 1 - d - i ОІ , iОІ - уявна частина.
Заломлююча рентгенівська лінза, як і лінза для видимого випромінювання, дозволяє отримувати зменшене зображення джерела випромінювання. Ця особливість лінзи використовується для отримання мікро - та нано - пучків від сіхротронних джерел випромінювання. Для цих джерел, як правило, область простору, в якої формується рентгенівський пучок, віддалена від об'єкта дослідження на відстані, значно перевищують фокусна відстань лінзи. Розмір фокусної плями S 1 рентгенівської лінзи можна визначити, користуючись такими формулами:
, (2)
, (3)
де a - відстань від джерела випромінювання до лінзи, b - відстань від лінзи до площини зображення, S - розмір джерела випромінювання. Якщо джерело випромінювання видалено досить далеко, то розмір зображення джерела в ідеалі наближається до розміру дифракційної плями, радіус якого R dif розраховується за наступною формулою
, (4)
де R a - апертура лінзи. Для лінз зі сферичною формою поверхні негативну роль грають сферичні аберації, що призводять до розмиття фокальної плями. Ці аберації можна охарактеризувати величиною r s [3]:
, (5)
де l - довжина хвилі. Сенс цього параметра ...
