) точкові джерела випромінювання;
б) джерела кінцевих розмірів (лінійні джерела випромінювання).
Джерело випромінювання, у якого розміри значно менше відстані до досліджуваної точки, називають крапковим. Зa точкове джерело приймають такий, максимальний розмір (l) якого не менш ніж у 10 разів менше відстані до приймача випромінювання (r) (рис.1). Для таких джерел випромінювання дотримується закон зворотних квадратів, згідно з яким освітленість поверхні прямо пропорційна силі світла і обернено пропорційна квадрату відстані між випромінювачем і опромінюється поверхнею.
В
Рис.1. До визначення поняття "Точкове джерело випромінювання"
До групи випромінювачів кінцевих розмірів відносять ті випромінювачі, у яких відносні розміри по всіх напрямками більше розмірів точкового випромінювача. У міру віддалення від досліджуваної точки відносні розміри такого випромінювача можуть досягти такого значення, при якому даний випромінювач можна буде прийняти за точковий.
В
1.2 Симетричні і несиметричні джерела випромінювання
За характером розподілу сили випромінювання (світла) точкові джерела можна розділити на симетричні і несиметричні.
Такий поділ обумовлено різною формою фотометричного тіла. Під фотометричним тілом випромінювача розуміють розподіл сили випромінювання (світла) в просторі. Симетричні джерела випромінювання мають однакові значення потоку випромінювання або світлового потоку в усіх напрямках, що становлять однакові кути з віссю симетрії випромінювача. Cімметрічний випромінювач являє собою фотометричне тіло у вигляді тіла обертання навколо своєї осі (рис.2). Для такого джерела всі значення сили випромінювання (світла) під будь-яким кутом а до осі симетрії джерела будуть однакові.
В
Рис.2 Модель симетричного випромінювача
Етo дозволяє просторове розподіл сили світла виразити у вигляді графічних кривих. Такі криві будують в полярній або прямокутної системі координат для вертикального або горизонтального перерізу фотометричного тіла (рис.3). Прямокутну систему координат застосовують для джерел з розподілом потоків випромінювання в межах невеликого кута, наприклад у прожекторів.
В
Рис.3. "Поперечна крива "розподілу сили світла симетричного джерела.
В
При перетині симетричного фотометричного тіла вертикальною площиною по осі симетрії отримують так звану "поздовжню криву" розподілу сили світла. Так як вона симетрична, то її будують звичайно в межах від 0 до 180 В°.
Перетин симетричного фотометричного тіла горизонтальною площиною, що проходить перпендикулярно осі симетрії через центр джерела, дозволяє отримати "поперечну криву" розподілу сили світла.
Несиметричні випромінювачі НЕ мають симетрією розподілу сил світла, щодо осі внаслідок чого їх фотометричне тіло відрізняється від тіла обертання і значення сили світла неоднакові для різних поздовжніх площин. У зв'яз...
