бо декілька) з дуже високим ступенем розмноження електронів (до 107). Однак виникає за рахунок цього ток ще не досягає величини, що відповідає формуванню сигналу датчика. p> Подальше зростання струму до робочого значення обумовлений тим, що в лавина одночасно з іонізацією генеруються ультрафіолетові фотони з енергією близько 15 еВ, достатньої для іонізації молекул домішки в газовому наповненні (наприклад, потенціал іонізації молекул брому дорівнює 12,8 В). Електрони, що з'явилися в результаті фотоіонізації молекул за межами шару, прискорюються до анода, але лавини тут не розвиваються через малу напруженості поля і процес слабко впливає на розвиток розряду. У шарі ситуація інша: утворюються фотоелектрони завдяки великій напруженості ініціюють інтенсивні лавини, в яких генеруються нові фотони. Їх кількість перевищує початкове і процес в шарі за схемою В«фотони - електронні лавини - фотониВ» швидко (кілька мікросекунд) наростає (входить в В«спусковий режимВ»). При цьому розряд від місця перших лавин, ініційованих часткою, поширюється вздовж анода (В«поперечне запаленняВ»), анодний струм різко збільшується і формується передній фронт сигналу датчика. p> Задній фронт сигналу (зменшення струму) обумовлений двома причинами: зниженням потенціалу анода за рахунок падіння напруги від струму на резисторі (на передньому фронті потенціал підтримується межелектродной ємністю) і зниженням напруженості електричного поля в шарі під дією просторового заряду іонів після відходу електронів на анод (заряд підвищує потенціали точок, в результаті чого перепад напруги на шарі зменшується, а на області уловлювання частинок збільшується). Обидві причини знижують інтенсивність розвитку лавин і процес за схемою В«лавини - фотони - лавиниВ» загасає, а струм через датчик зменшується. Після закінчення імпульсу струму потенціал анода збільшується до вихідного рівня (з деякою затримкою через заряду межелектродной ємності через анодний резистор), розподіл потенціалу в проміжку між електродами повертається до первинної форми в результаті відходу іонів на катод і лічильник відновлює здатність реєструвати надходження нових частинок.
Випускаються десятки типів детекторів іонізуючих випромінювань [8]. При їх позначенні використовується кілька систем. Наприклад, СТС-2, СТС-4 - лічильники торцеві самогаситься, або МС-4 - лічильник з мідним катодом (В - з вольфрамовим, Г - з графітовим), або САТ-7 - лічильник-частинок торцевої, СБМ-10 - лічильник -частинок металевий, СНМ-42 - лічильник нейтронів металевий, СРМ-1 - лічильник для рентгенівського випромінювання і т. д.
3. Основні фізичні закономірності
.1 Відновлення працездатності після реєстрації частинки
Час догляду іонів з проміжку після реєстрації частинки виявляється порівняно великим - одиниці мілісекунд, що обмежує верхню межу вимірювання потужності дози випромінювання. При високій інтенсив...
