ться зняття поверхневого заряду внаслідок інтенсивної вторинної емісії.
. Введення в зону випаровування металевих електродів, наприклад, мідних, які при дії на них високоенергетичних електронів є джерелом рентгенівського випромінювання. Рентгенівське випромінювання, у свою чергу, при взаємодії з поверхнею діелектрика викликає фотоелектронну емісію. Металеві електроди також підвищують ефективну електричну провідність шару і сприяють, таким чином, стеканию з поверхні діелектрика адсорбованих електричних зарядів.
При впливі потоку електронів на поверхню полімеру протікають складні фізико-хімічні процеси, що призводять, наприклад, до руйнування макромолекул, протіканню електронно-стимульованих реакцій. У результаті на поверхні утворюються низькомолекулярні фрагменти - продукти електронно-променевого диспергування, які за певних умов переходять у газову фазу (десорбируются). Склад цих летких продуктів різний і за певних умов вони здатні до процесів вторинної полімеризації, як в газовій фазі, так і на поверхні з утворенням тонкого полімерного шару. Дані процеси лежать в основі технології формування тонких полімерних покриттів з активної газової фази [2, 3].
. 3 Електронно-променевий синтез просвітлюючих покриттів на основі тугоплавких оксидів
Просвітлення поверхонь елементів оптичних систем використовують з двох причин. По-перше, якщо оптична система складається з елементів з високими показниками заломлення або якщо кількість елементів велике, втрати світла через відображення можуть бути неприпустимо великими. По-друге, в площину зображення потрапляє світло, витерпить багатократне віддзеркалення від поверхонь елементів, що призводить до зменшення контрастності і чіткості зображення [4].
Пропущення пластини (без урахування інтерференції проходить світла) одно:
(1.6)
де Rs=(1-ns)/(1 + ns), ns - показник заломлення підкладки.
На малюнку 1.4 представлена ??залежність пропускання плоскопараллельной підкладки від її коефіцієнта заломлення.
Малюнок 1.4 - Залежність пропускання плоскопараллельной підкладки від її коефіцієнта заломлення
Для збільшення пропускання оптичних деталей на їх преломляющие поверхні наносяться просвітлюючі покриття, які зменшують коефіцієнт відбиття заломлюючих поверхонь до 0,001 на одній і до 0,05 в широкому спектральному діапазоні. Просвітлюючі оптичні покриття отримують зазвичай в ІЧ області спектра осадженням у вакуумі.
Залежно від конструктивних і експлуатаційних умов роботи деталі вибирається конструкція просветляющего покриття (кількість і товщини шарів, складові покриття матеріали, способи їх осадження у вакуумі). Найбільш дешевими і простими у виготовленні є одношарові чвертьхвильові покриття, мінімальна відбивна здатність яких при нормальному падінні світла визначається виразом:
(1.7)
- показник заломлення повітря, - показник заломлення плівки з оптичною товщиною n1d1 =? 0- показник заломлення підкладки.
? 0 - довжина хвилі, при якій і проводиться контроль осадження шару, - геометрична товщина плівки.
Мінімальна відбивна здатність R=0 реалізується за умови,
(1.8)
Стосовно до оптичним матеріалами, прозорим в інфрачервоній області спектра ns підкладки змінюється від 1,4 - 1.45 (фторид барію, кальцію) до 4.0 (германій) показник заломлення n1 повинен мати величину від 1,20 до 2.0. Плівкотвірних речовин, що володіють достатньою механічною міцністю і стабільністю з показником заломлення менше ніж 1,38 (на довжині хвилі 1 мкм) немає. Часто для одношарового просвітління застосовують плівки фтористого магнію (MgF2 n=1,38 на сапфірі з ns=1.68 для 4 мкм) або фтористого свинцю (PbF2 n=1,6 для? 0=10 мкм на селеніді цинку), які дають нульове відображення для підкладок з ns=1,90 і 2.6 відповідно.
Хоча одношарові покриття задовільні для ряду застосовуваних завдань і прості у виготовленні, вони володіють деякими серйозними обмеженнями. Так для крона найменше відображення з плівкою фториду магнію одно 1.33%. Для речовин з великими показниками заломлення можна реально отримати і нульове відображення. Однак, відображення вельми швидко зростає при відхиленні довжини хвилі в ту чи іншу сторону. Навіть невеликі помилки в товщині плівки можуть істотно знизити просвітлення на робочій довжині хвилі. Ці труднощі можна подолати, використовуючи покриття з декількох (двох-трьох) шарів. Зменшення відбивної здатності матеріалів до величин близьких до нуля в широкій області спектра, як у видимій, УФ та ближній ІЧ областях спектру, досягають застосуванням багатошарових просвітлюючих покриттів.
Зменшення відбивної здатності матеріалів до величин близьких до нуля, прозорих у видимій, УФ та ближній ІЧ областях спектру, досяга...
