ра має свою назву (рис. 18.11). Так, видимого світла відповідає досить вузький діапазон частот і відповідно довжин хвиль: від до.
З короткохвильової сторони від видимої області спектра (рис. 18.11) знаходиться ультрафіолетова область, з довгохвильової - інфрачервона. За ультрафіолетовим діапазоном йде рентгенівський, а потім-випромінювання,-промені - електромагнітне випромінювання самої великої частоти (~). Радіохвилі лежать в діапазоні. Відзначимо, що-промені випромінюються при розпаді радіоактивних ядер, електромагнітні хвилі випромінюються атомами. Радіо-і мікрохвильове випромінювання генерується макротіл - системами. Незважаючи на удавану відмінність випромінювань в різних діапазонах, всі вони мають властивості електромагнітних хвиль.
. Геометрична оптика
Геометрична оптика - це розділ оптики, що вивчає закони поширення світла в прозорих середовищах і відбиття світла від дзеркальних або напівпрозорих поверхонь. При цьому використовується уявлення про світловому промені, як лінії, що вказує напрямок поширення світлової енергії. Звідси ясно, що одним з основних положень геометричної оптики є положення про прямолінійній поширенні світла. Поняття про світловому промені, як про нескінченно тонкому пучку світла, що поширюється прямолінійно, становить протиріччя з уявленнями про хвильову природу світла, згідно з якими відхилення від прямолінійного поширення буде тим більше, чим більш вузький світловий пучок ми намагаємося отримати (явище дифракції). Закон прямолінійного поширення світла і закони заломлення і віддзеркалення дозволяють пояснити і описати багато фізичні явища, а також провести розрахунки і конструювання оптичних приладів.
Закони відбиття світла
1. Падаючий і відбитий промені на нормаль до поверхні, що відбиває, відновлена ??в точці падіння, лежать в одній площині.
2.Угол падіння дорівнює куту відбиття, причому - кут між падаючим променем і нормаллю, - кут між відбитим променем і нормаллю. Якщо падаючі паралельні промені після віддзеркалення від плоскої поверхні залишаються паралельними, то таке відображення називається дзеркальним, а відбиває поверхня є плоским дзеркалом.
Побудуємо зображення в плоскому дзеркалі. Нехай точкове джерело світла знаходиться на відстані від плоского дзеркала (рис. 19.1) і нехай один з променів падає перпендикулярно дзеркалу. Тоді, відбившись, він поширюється по тій же прямій. Нехай другий промінь падає під деяким кутом. Відбившись під кутом, він не зможе перетнути перший відбитий промінь. Але продовження цих променів перетнуться в точці. Тоді буде уявним зображенням точкового джерела. Трикутник - рівнобедрений і - його висота, отже, і. Еслінаблюдатель бачить відбитий дзеркалом потік, то йому буде здаватися, що джерело знаходиться в точці.
Закони заломлення світла
1. Падаючий і заломлений промені і нормаль до межі розділу середовищ у точці падіння лежать в одній площині.
2. Ставлення синуса кута падіння до синуса кута заломлення одно відносному показнику заломлення другого середовища відносно першого:
, (19.1)
де - кут між падаючим променем і нормаллю, - кут між переломленим променем і нормаллю. Відносний показник заломлення, де і - абсолютні показники заломлення двох середовищ, рівні в...
