ть тепловиділень по радіусу активної зони. Якщо ці заходи впроваджувати при проектуванні ЯР то можна передбачити помітно менше значення інтегрального запасу до кипіння D ts і за рахунок цього отримати більше значення температури tт1. Однак, навіть з урахуванням прийнятих заходів тепловиділення в активній зоні залишаються істотно нерівномірними, що призводить до неоднакової ступеня нагріву теплоносія в різних ТВЗ. Це враховують прийняттям у розрахунок відповідного значення D ts у виразі (4).
Аналогічним чином враховують також перетікання крім активної зони, тобто витрата теплоносія через різного роду спеціальні канали (наприклад, гільзи вимірювачів температури), через нещільності в складанні конструкцій активної зони, де нагрів теплоносія значно менший або ж повністю відсутній. Облік цих факторів виражається деяким додатковим збільшенням D ts.
На величину прийнятого в розрахунок значення D ts роблять також вплив можливі похибки при створенні та експлуатації ППУ. Можливі неточності розрахунку температурного режиму активної зони (розрахункові схеми, розрахункові залежності, вихідні дані та ін.), Неточності виготовлення і монтажу активної зони (допуски на виготовлення деталей, неточність розташування ядерного палива та поглиначів нейтронів і ін.), Неточності дотримання умов експлуатації ( похибки контролюючих приладів, неточне підтримання частоти обертання насосів, діапазон нечутливості регуляторів, можливі експлуатаційні відхилення тиску в контурі і потужності ядерного реактора та ін.) також вимагають додаткового збільшення прийнятого в розрахунок значення D ts.
Якщо в ядерному реакторі передбачається відсутність не тільки об'ємного кипіння, але і поверхневого бульбашкового кипіння, то слід орієнтуватися не тільки на температуру в ядрі потоку, але і на температуру пристінкового шару теплоносія, що омиває твели. У цьому випадку інтегральний запас до кипіння D ts необхідно помітно збільшити. Для деякого зменшення D ts в сучасних ядерних реакторах зазвичай допускають помірне поверхневе бульбашкове кипіння на частині поверхні твелів. Це означає, що місцевий запас по поверхневому кипінню в найбільш напруженій частині твелів виражається негативною величиною (зазвичай у кілька градусів). Однак і в цьому випадку загальний запас по об'ємному кипінню D ts повинен залишатися позитивним.
Значення інтегрального запасу до кипіння D ts може перебувати в досить широкому діапазоні - від 0 ... 5 до 50оС. Настільки широкий діапазон пояснюється великою різноманітністю характеристик і параметрів реакторів та їх активних зон.
На ескізної стадії проектування ЯЕУ при виборі величини D ts слід орієнтуватися на прототипний ядерний реактор. При цьому в якості прототипного підбирають реактор, близький за компонуванні, тиску теплоносія, рівномірності навантаження активної зони, ступеня розвиненості поверхневого кипіння і ін.
Нижче наведені дані по запасу до кипіння для деяких ядерних реакторів:
а) для ядерного реактора ВВЕР - 440,
р=125 кГс/см2; D ts=ts (p) - tт1=326,27 - 300=26,27оС;
б) для ядерного реактора ВВЕР - 1000,
р=160 кГс/см2; D ts=ts (p) - tт1=345,74 - 322=23,74оС;
в) для ядерного реактора PWR,
р=158 кГс/см2; D ts=ts (p) - tт1=344,72 - 326=18,72оС.
Ці величини показані для варіанту триразовою перестановки ТВЗ по активній зоні.
Слід зазначити, що в Росенергоатому інтенсивно ведуться роботи з подальшого еволюційного вдосконалення ЯР типу ВВЕР - 1000. Прийнято низку додаткових заходів, що сприяють зменшенню величини D ts, у тому числі вдосконалення розрахункових методик, поліпшення показань реальної техніки ( поліпшення точності виготовлення обладнання, підвищення якості вимірювальної техніки, поліпшення показників елементів системи регулювання та ін.). Під впроваджуваної нині в практику атомної енергетики установці АЕС - 2 006 значення D ts значно менше
D ts=ts (при р=16,2МПа) - tт1=348,32 - 329,7=18,62 оС.
Це значення D ts можна вважати перспективним, однак, поки не підтвердженим тривалої безпечною експлуатацією установки.
. Визначення температури теплоносія на вході в ядерний реактор tт2
Температура теплоносія на вході в ядерний реактор tт2 може бути визначена через різниця між температурою теплоносія на виході з реактора tт1 і ступенем нагріву теплоносія в активній зоні D tяр, тобто
т2=tт1 - Dtяр (5)
При виборі значення D tяр слід прагнути до його зменшення. Зменшення D tяр веде до зниження температурних напружень в товстостінних металоконструкціях ядерного реактора і парогенератора, в т...
