орозрядної трубкою включений баластний резистор Rб, обмежує силу струму після пробою газу, стабілізуючий розряд і захищає джерело живлення від перевантаження. Джерело живлення являє собою малопотужний високовольтний випрямляч, розрахований на живлення від мережі змінного струму або акумулятора. Оскільки напруга запалювання розряду в 2-3 рази перевищує напруга горіння, в схемах джерел живлення зазвичай передбачають спеціальну ланцюг підпалу, що виробляє на короткий час напруга Uподж, необхідне для пробою газу і формування тліючого розряду.
У Ні-Ne-лазерах зазвичай використовують дзеркала, радіуси кривизни яких підібрані так, щоб при заданому відстані між дзеркалами утворювався стійкий оптичний резонатор. Дзеркала резонатора кріпляться у спеціальних головках, механізм яких дозволяє юстирувати резонатор з необхідною точністю. Головки можуть розташовуватися на Загалом жорсткому підставі або зчленовуватися з каркасом корпусу лазера. В даний час переважають конструкції лазерів з зовнішнім розташуванням дзеркал за наступних причин:
1) виготовлення газорозрядної трубки стає простіше, а термін її служби збільшується;
2) дзеркала резонатора НЕ піддані дії газорозрядної плазми;
3) спрощується заміна трубки і дзеркал резонатора;
4) можливе розміщення додаткових елементів усередині резонатора з метою управління просторово-часовими характеристиками лазерного випромінювання;
5) спрощується процес юстирування.
В
Рис. 2.3
Для зменшення втрат при виведенні випромінювання торці газорозрядної трубки розташовують під кутом Брюстера до оптичної осі резонатора (рис. 2.3, а).
Зазвичай торці трубки являють собою плоськопараллельниє скляні або кварцові платівки. Як відомо, коефіцієнт відбиття від поверхні, що розділяє два середовища з різним показником заломлення, залежить від кута падіння, відносного показника заломлення і типу поляризації падаючого випромінювання. При нормальному падінні втрати коливаються в межах 7-13% і значно перевищують посилення в активному середовищі He-Ne-лазера на довжині хвилі 0,63 мкм; отже, умова самозбудження не виконується і лазерна генерація неможлива.
За технологічними міркувань "просвітлення" торцевих пластин з метою зменшення втрат при виведенні випромінювання не знайшло широкого застосування. У більшості випадків використовується інший метод, заснований на застосуванні закону Брюстера: при похилому падінні випромінювання коефіцієнт відбиття r істотно залежить від орієнтації його площини поляризації. У разі збігу площини поляризації падаючого випромінювання з площиною падіння, коли кут падіння дорівнює так званому кутку Брюстера, коефіцієнт відбиття стає рівним нулю. Для визначення кута Брюстера можна скористатися простим співвідношенням: tgП†Бр = п, n - відносний показник заломлення. Зокрема, для межі розділу скло-повітря п = 1,5-1,6 і П†Бр = 56-58 В°. Саме під таким кутом до оптичної осі трубки треба розташувати торцеву пл...
