му зонда, - температура іонів, - середня швидкість хаотичного руху іонів, - маса іонів.
Підсумовування електронної та іонної складових струму зонда з урахуванням їх протилежної спрямованості дозволяє отримати зх.
2.3 Аналіз результатів рішення
Графік залежності струму зонда від різниці потенціалів між зондом і плазмою, розрахований за співвідношенням (2.4) - (2.9), представлений на рис. 2.1. При побудові графіка прийнято, що позитивний напрямок струму відповідає надходженню на зонд електронів. Фізично зх пояснюється наступним чином. p> У точці заряди надходять на зонд за рахунок хаотичного руху без гальмування або прискорення потенціалом зонда, так як = 0. Хаотична швидкість електронів більше, ніж іонів, у яких менше температура і більше маса. Тому струм зонда практично дорівнює електронної складової, значно (на 2 - 3 порядки) перевищує іонну. br/>В
Рис. 2.1. Зондовая характеристика (щодо потенціалу плазми) для аргону при значенні твори p Г— R = 1 Па Г— м і Te == 15000 K; a - f - характерні точки
У точці струм також визначається електронної складової, але вона зменшилася за рахунок того, що <0 і частина електронів не може подолати гальмує полі. У точці гальмування більше, електронна складова ще зменшилася і стала рівною іонної. У цій точці на зонд в одиницю часу надходить однакову кількість електронів та іонів, а сумарний струм дорівнює нулю. p> У точці практично всі електрони не можуть подолати гальмуюче поле. Електронна складова близька до нуля, і струм зонда дорівнює іонної складової, як і в точці. На ділянці іонна складова із збільшенням абсолютного значення залишається постійною. p> Ділянки і пояснюються формуванням поблизу зонда шару просторового заряду відповідно іонів і електронів, який компенсує поле зонда за межами шару. Тому із зростанням абсолютного значення не забезпечується додаткове тяжіння зарядів з плазми поза шару, і струм зонда істотно не збільшується. Невелике зростання струму обумовлене збільшенням площі поверхні шару на кордоні з плазмою за рахунок збільшення його товщини і крайового ефекту поблизу крайки зонда. На цю поверхню іони і електрони потрапляють в результаті хаотичного руху. Зростання площі збільшує кількість вступників зарядів. p> Експериментальні зх відрізняються від теоретичних тим, що по осі напруг відкладені значення потенціалів зонда щодо катода (або анода), а не щодо плазми (). По осі ординат відкладені значення логарифма зондового струму (рис. 2.2). Характеристики зміщені вправо на величину різниці потенціалів між плазмою і катодом. Різниця позитивна і зазвичай становить 100 - 200 В. Якщо зх знімається щодо анода, то вона зміщена вліво на величину різниці потенціалів між плазмою і анодом (від - 20 до - 50 В). p> Методика визначення параметрів плазми заснована на формулах (2.4) - (2....
