(Додаток 1), рентгенотерапії , рентгенівської мікроскопії і мікрорентгенографіі. Найбільше застосування у всіх областях знаходять відпаяні рентгенівські трубки з термоемісійним катодом, водоохолоджуваним анодом, електростатичною системою фокусування електронів (Додаток 2). Термоемісійний катод рентгенівських трубок звичайно являє собою спіраль або пряму нитку з вольфрамового дроту, що розжарюється електричним струмом. Робоча ділянка анода - металева дзеркальна поверхня - розташований перпендикулярно або під деяким кутом до потоку електронів. Для отримання суцільного спектру рентгенівського випромінювання високих енергій і інтенсивності використовують аноди з Au, W; в структурному аналізі користуються рентгенівські трубки з анодами з Ti, Cr, Fe, Co, Ni, Cu, Mo, Ag. p> Основні характеристики рентгенівських трубок - гранично допустиме прискорює напруга (1-500 кв), електронний струм (0,01 мА - 1а), питома потужність, що розсіюється анодом (10-104 Вт/мм2), загальна споживана потужність (0,002 вт - 60 квт) і розміри фокусу (1 мкм - 10 мм). ККД рентгенівської трубки становить 0,1-3%. p> В якості джерел рентгенівських променів можуть служити також деякі радіоактивні ізотопи : одні з них безпосередньо випускають рентгенівські промені, ядерні випромінювання інших (електрони або?-частинки) бомбардують металеву мішень, яка випускає рентгенівські промені . Інтенсивність рентгенівського випромінювання ізотопних джерел на декілька порядків менше інтенсивності випромінювання рентгенівської трубки, але габарити, вага і вартість ізотопних джерел незрівнянно менше, ніж установки з рентгенівською трубкою. p> Джерелами м'яких рентгенівських променів з? порядку десятків і сотень можуть служити синхротрони і накопичувачі електронів з енергіями в декілька Гев. За інтенсивністю рентгенівське випромінювання синхротронів перевершує у зазначеній області спектра випромінювання рентгенівської трубки на 2-3 порядки. p> Природні джерела рентгенівських променів - Сонце і інші космічні об'єкти.
2.2 Властивості рентгенівських променів
Залежно від механізму виникнення рентгенівських променів їх спектри може бути безперервними (гальмівними) або лінійчатими (характеристичними). Безперервний рентгенівський спектр випускають швидкі заряджені частинки в результаті їх гальмування при взаємодії з атомами мішені; цей спектр досягає значної інтенсивності лише при бомбардуванні мішені електронами. Інтенсивність гальмівних рентгенівських променів розподілена по всіх частотах до високочастотної кордону 0, де енергія фотонів h0 (h - постійна Планка ) дорівнює енергії eV бомбардують електронів (е - заряд електрона, V - різниця потенціалів прискорюючого поля , пройдена ними). Цій частоті відповідає короткохвильова межа спектру 0 = hc/eV (с - швидкість світла). p> лінійчатим випромінювання виникає після іонізації атома з викиданням електрона одн...
