ані в роботі [13] дають 50.4%. Це теоретичне значення добре узгоджується з виміряним в [12] (представлений кривої В«д д> gм0B,. У цьому випадку розрахунок пророкує поляризацію 0.267. Схема рівнів для цього випадку представлена ​​на малюнку 8 (а). Теоретичний розрахунок дає залежність представлену на малюнку 9 (крива позначена В«д>> gAмBBВ»). Третій, проміжний випадок, коли деформаційне розщеплення порівнянно з розщепленням в магнітному полі також показано на малюнку 9 (крива позначена В«д? gAмBBВ»). Цьому випадку відповідає схема на малюнку 8 (б).
В
Рис. 8 Схема рівнів системи акцептор марганцю + валентна дірка у разі великих деформаційних полів. а) випадок слабких магнітних полів, б) випадок середніх магнітних полів; в) випадок сильних магнітних полів. д величина розщеплення рівнів в електричних і деформаційних полях; gм0B - величина розщеплення рівнів в зовнішньому магнітному полі; F = 0 - неполяризований стан системи; F = В± 1 - поляризоване стан системи не розщеплене в зовнішньому магнітному полі; F = +1 і F = -1 розщеплені в магнітному полі рівні.
В
Рис. 9 Залежність циркулярної поляризації спектрів ГФЛ від величини магнітного поля в різних деформаційних полях; д > gAмBB - випадок великих деформаційних полів.
Помітне зменшення поляризації в DMS (порівняно з 50%) можна пояснити тим, що всі досліджені СР були вирощені при відносно низьких температурах а це в свою чергу передбачає велику кількість дефектів і отже величина випадкових деформаційних і електричних полів може бути велика в порівнянні з кт і gОјB. Це відповідає другому випадку (kT> д> gм0B) і описується теоретичної залежністю:
(9)
де (B-зовнішнє магнітне поле, g1 = 2.76, м0 - магнетон Бора), б - параметр описує розподіл електронів по імпульсах (для порушення hh-c б = -1).
У разі феромагнітного зразка магнітне поле B в (9) слід замінити на B + ГM (B). Наявність ГM (B) призводить до швидкого зростання поляризації в малих магнітних полях, що також є ознакою феромагнетизму. p align="justify"> Мабуть така ситуація спостерігається в гетероструктурі з найменшою відстанню між д шарами. При збільшенні відстані між ними в д - шари приходить все більше електронів з рівнів донорів. Електрони починають компенсувати дірки зв'язані на акцепторе, що проявляється у зменшенні циркулярної поляризації в полях насичення і зменшенні нахилу кривої поляризації при малих магнітних полях, що говорить про ослаблення феромагнітних властивостей і зменшенні члена ГM (B). До того ж збільшення товщини шарів GaAs, що має меншу постійну решітки, ніж Ga, MnAs, призводить до зміни величини і знака деформаційних полів у д - шарах, що в свою чергу призводить до того, що замість рівнів F = +1 і F = - 1 основний стан займає рівень F = 0 (рис. 8). Внаслідок чого заселеність неполярізованного підрівня F = 0 збільшується, а заселеність поляризованих підрівнів F = +1 і F = -1 зменшується. Це призводить до зменшення поляризації із збільшенням товщини шарів GaAs. br/>В
Рис. 10 Залежності циркулярної поляризації від магнітного поля в спектральної точці 1,8 еВ. (А) FM1 - ​​феромагнітний зразок; PM - парамагнітний зразок; R1 - не магнітний зразок. (Б) залежності для СР з різними товщинами шарів GaAs. br/>В
Рис. 11 Залежності циркулярної поляризації від магнітного поля виміряні при Т = 5К для СР (0.11/5) у спектральної точці В«0В» (заштриховані гуртки) і в спектральної точці В«Eg + ДВ» (заштриховані трикутники). Суцільною лінією показана отмасштабовані залежність для спектральної точки В«0В». p align="justify"> гетероструктура поляризація спектральний магнітний
На малюнку 11 представлені залежності циркулярної поляризації від величини зовнішнього магнітного поля в спектральної точці В«0В» (заштриховані гуртки) і в спектральної точці В«Eg + ДВ» (заштриховані трикутники). Обидві поляризаційні криві показують подібна поведінка, дійсно отмасштабовані крива поляризації в точці В«0В» (суцільна лінія на рис. 11) добре збігається з поляризаційної кривої в точці В«Eg + ДВ». Поляризація В«Eg + ДВ» лінії не залежить від поляризації дірок порушених у спін-орбітально відщепленні підзоні. Дійсно, дірки, з спін-орбітально відщепленні підзони, швидко релаксують в підзони легких і важких дірок, що обумовлює малий час життя дірок, це час життя виявляється менше ніж час спінової релаксації, тому дірки спін-орбітально відщепленні підзони не орієнтовані по зовнішньому магнітному полю . З цього виплив...
