уває магнітне полі, трохи відмінне від магнітного поля, яке відчуває іншими пакетами, і обертається зі своєю власною частотою Лармора. Чим більше проходить часу, тим більше фазова різниця. У даному випадку, вектор сумарної намагніченості початку спрямований уздовж позитивного напрямку осі Y. Для цього прикладу й інших прикладів расфазіровок уявімо собі цей вектор, як кілька більш тонких перекриваються векторів від окремих спінових пакетів.
Тимчасова константа, що описує поведінку поперечної намагніченості, M XY , називається спін-спінові часом релаксації, T 2 .
В
T 2 завжди менше ніж T 1 . Сумарна намагніченість в площині XY прагне до нуля, і потім поздовжня намагніченість зростає до тих пір поки M o НЕ БУДЕ вздовж Z.
Будь поперечна намагніченість веде себе таким же чином. Поперечний компонент обертається навколо напрямку намагніченості і расфазіровивается. Швидкість повернення поздовжньої намагніченості визначається T 1 .
Підводячи підсумки, час спін-спінової релаксації, T 2 , цей час необхідний для зменшення поперечної намагніченості з коефіцієнтом е. До цього, T 2 -і T 1 -процеси для простоти розглядалися окремо. Наприклад, перед зростанням вздовж осі Z, вектора намагніченості повністю заповнювали площину XY. У дійсності ж, обидва процеси мають місце одночасно, лише з тим обмеженням, що T 2 менше або дорівнює T 1 .
Два фактори призводять до зменшення поперечної намагніченості:
1) молекулярні взаємодії (призводять до чистому T 2 молекулярному ефекту)
2) зміни в B o (призводять ефекту неоднорідності T 2 ).
Поєднання цих чинників призводить до зменшення поперечної намагніченості. Об'єднана тимчасова постійна носить назву T 2 з зірочкою і позначається символом T 2 *. Залежність T 2 від молекулярних процесів і від неоднорідностей магнітного поля має наступний вид:
1/T 2 * = 1/T 2 + 1/T 2inhomo . br/>
Обертова система координат
Ми тільки що побачили поведінка спинив в лабораторній системі координат. Зручніше було б використовувати обертову систему координат, яка оберталася б навколо осі Z з частотою Лармора. Ми будемо відрізняти цю систему координат від лабораторної системи за штрихами у позначень осей X і Y, X'Y '.
Вектор намагніченості, що обертається з частотою Лармора в лабораторній системі координат, виявиться нерухомим, в системі, що обертається навколо осі Z. Під обертається системі релаксація намагніченості M Z у її рівноважне значення буде виглядати також, як виглядало в лабораторній системі.
Вектор поперечної намагніченості, що обертається навколо осі Z з тією ж швидкістю, що і обертається система, виявиться нерухомим у...
