вання являють собою прискорювачі електронів, які використовуються для генерації гамма-випромінювання. У цих прискорювачах електронний потік розганяється до енергій в декілька МеВ і спрямовується на мішень (цирконій, барій, вісмут і ін), в якій виникає потужний потік гамма-квантів гальмівного випромінювання з безперервним спектром від нуля до максимальної енергії електронів. p align="justify"> Для створення потужних імпульсних потоків гальмівного гамма-випромінювання використовуються установки Ліу-10, Ліу-15, УВП-10, РІУС-5. Імпульсний прискорювач РІУС-5 створює струм електронів в імпульсах (0.02-2) мкс до 100 кА при енергії електронів до 14 МеВ, що дозволяє створювати потужність дози гальмівного випромінювання до 1013 Р/с з середньою енергією гамма-квантів близько 2 МеВ. p align="justify"> Малогабаритні імпульсні бетатрони типу МІБ використовуються для радіографічного контролю якості матеріалів і виробів в нестаціонарних умовах: на монтажних і будівельних майданчиках, при контролі зварних з'єднань і запірної арматури нафто-і газопроводів, контролі опор мостів та інших відповідальних будівельних конструкцій, а також контролі литва та зварних з'єднань великих товщин. Максимальна енергія гальмівного випромінювання установок до 7.5 МеВ, максимальна товщина просвічування матеріалів до 300 мм. p align="justify"> Рентгенівське випромінювання за своїми фізичними властивостями аналогічно гамма-випромінювання, але природа його зовсім інша. Це низькоенергетичний (не більше 100 кеВ) електромагнітне випромінювання. Воно виникає при порушенні атомів елементів потоком електронів, альфа-частинок або гамма-квантів, при якому відбувається викид електронів з електронних оболонок атома. Відновлення електронних оболонок атома супроводжується випромінюванням рентгенівських квантів і має лінійчатий спектр енергій зв'язку електронів з ядром на електронних оболонках. p align="justify"> Рентгенівське випромінювання супроводжує також бета-розпад радіонуклідів, при якому ядро ​​елемента збільшує свій заряд на +1, і відбувається перебудова його електронної оболонки. Цей процес дозволяє створювати досить потужні і дешеві радіонуклідні джерела рентгенівського випромінювання (таблиця 4). Природно, що такі джерела одночасно є джерелами певного бета-і гамма-випромінювання. Для виготовлення джерел використовуються радіонукліди з мінімальною енергією випромінюваних бета-частинок і гамма-квантів. br/>
Таблиця 4 - Радіонуклідні джерела квантів низьких енергій
ІзотопНазваніеПеріод полураспадаЕнергіі випромінювання, кеВВиход,%/Бк55Fe 57Co 109Cd 119Sn 153Gd 170Tm 241AmЖелезо-55 Кобальт-57 Кадмій-109 Олово-119 Гадолиний-153 Туллій-170 Америцій-2412, 9 року 270 діб 470 діб 250 діб 236 діб 129 діб 458 лет5.9 6.4; 14.4; 122; 136 22.1; 88 25.2; 23.8 41.5; 70; 97; 103 52.3; 84 14-18; 59.6; 26.426 51; 9; 85; 11107; 4 100; 100 110; 3; 30; 20100; 3 37; 36; 3
Захист від рентгенівського випромінюва...
