ня індивідуального флейвора.
У схемі ЛПМ існує кілька можливостей вибору сектора Хіггса, проте спільним елементом при будь-якому побудові є наявність бідублета Ф (1/2, 1/2, 0). Відмінні від нуля вакуумні очікування електрично нейтральних компонент поля Ф призводять до появи мас кварків і лептонів. Далі можна ввести або два триплета D L (1,0,2) і D R (0,1,2), або два дублету X L (1/2, 0,1) і X R ( 0,1/2,1). У першому випадку нейтрино виявляється майоранового, а в другому - діраковской частинками. Аналіз буде виконаний для майорановского нейтрино. Мультіплети Хіггса представляємо у вигляді компонент наступним чином:
(4.1)
(4.2)
Вакуумні середні потрібно вибрати наступним Оразов:
(4.3)
При цьому для згоди з експериментом необхідне виконання умови
(4.4)
Лагранжіан, описує калібрувально-інваріантне взаємодія в секторі Юкави, має вигляд
(4.5)
де описує лівобічний (правобічний) ферміоном дублет,-матриці Паулі,, a і b позначають індекси поколінь,-юкавскіе константи зв'язку. Вираз (4.5) нас буде цікавити з точки зору індукування нейтронних мас. Масова матриця нейтрино в двухфлейворном базисі
(4.6)
() має вигляд
(4.7)
де. Константи визначають маси заряджених лептонів згідно співвідношенню
(4.8)
Ієрархія мас (ІМ) у нейтринном сімействі в основному визначається константами. Прийнявши спрощують припущення
(4.9)
(4.10)
отримуємо такі значення мас в нейтринном секторі:
(4.11)
(4.12)
де
(4.13)
(4.14)
.
З (4.11) і (4.12) випливає, що залежно від значень можуть існувати такі співвідношення для нейтринної системи:
1) (ІМ1)
2) (ІМ2)
3) (ІМ3)
ІМ2 і ІМ3 не суперечать передбачала теорія Великого об'єднання співвідношенню для мас лівосторонніх нейтрино
( 4.15)
яке в свою чергу знаходиться в согласи з існуючими на сьогоднішній день верхніми кордонами на маси цих нейтрино
(4.16)
В
Висновок
Якийсь з трьох експериментів, що пророкує осциляції нейтрино (сонячний дефіцит, аномальне ставлення атмосферних нейтрино, і результати LSND, або як альтернатива останнього, необхідність у нейтринної компоненті темної матерії) невірний, або модель нейтринних мас потребує принаймні в одній легкої стерильної нейтрино. Ця модель використовує і для пояснення сонячного ефекту, і, та для експерименту LSND c. Якщо до того ж і <<1еВ і, ≈ (і значить), то така теорія забезпечує найкращу модель суміші гарячої та холодної темної матерії.
Очікується великий прогрес у цій галузі в наступні 5 років, і ми сподіваємося отримати остаточні й чіткі докази для фізики поза стандартною моделлю з нейтронних властивостей.
безнейтринного подвійний бета розпад встановить межу на майорановскую масу нейтрино нижче 0.1 еВ. Нові сонячні експерименти з числом нейтронних подій кілька тисяч на рік повинні підтвердити (або спростувати) аномалію і виміряти і кути змішування. Long baseline експерименти (наприклад Super-Kamiokande) повинні вивчити близько з великим змішуванням для або. Short baseline експерименти такі, як CERN і Fermilab повинні перевірити осциляції з великимВ і вище 10 -3 -10 -4 .
p> Література.
В
1. L.Vofenstain, Phys. Rev. D17, 2369 (1978). p> 2. J.Bahcall, Proceedings of Neutrino'96 edited by K.Enquist, K, Huitu and J.Maalampi (Word Scientific, Singapore); A.Smirnov, hep-ph/9611465. p> 3. Hirata K.S. et. al.// Phys.Rev.-1992.-V.B286.-P.146.
4. Becker-Szendy R. et. al.// Phys.Rev.-1992-V.D46.-P.3720.
5. Litchfield P.J. The Soudan 2 neutrino signal// in International Europhysic Conference on High Energy Physics, Marceille, France - 1993
6. Allison W.W.M.// Phys.Lett.-1997.-V.B391.-P.491. p> 7. M.Apollonio et al. hep-ex/9711002.
8. Y.Fukuda et al, Phys. Lett. B 335,237 (1994). p> 9. Y.Suzuki, Invited talk at Erice Neutrino workshop, September 17-22,1997. p> 10. C. Athanassopoulos et al., Phys. Rev. C 54, 2685 (1996); Phys. Rev. Lett. 77, 3082 (1996). p> 11. K.Zuber, Invited talk in COSMO'97, Ambleside, England, September 15-19, 1997. p> 12. C.Athanassopoulos et al. nucl-ex/9706006.
13. For a recent review and references, see J.Primack, astro-ph/9707285.
14. J.Primack, J.Hotzman, A.Klypin and D.Caldwell, Phys. Rev. Lett. 74,2160 (1995). p> 15. H.Klapdor-Kleingrothaus, these proceeding and Double Beta Decay and Related Topics, ed. H.Klapdor-Kleingrothaus and S.Stoica, Word Scientific, (1995) p.3; A.Balysh et al., Phys. Lett. B283, 32 (1992). p> 16. Бояркіна Г.Г., Бояркіна О.М. Пошуки порушення лептонного флейвора на мюонних коллайдерах// Ядерна фізика - 1997 - Т.60 - № 4 - С.683 - 694.
17. Окунь Л.Б., Фізика еле...
