tify"> Ширина цієї щілини, очевидно, повинна залежати від Т, із зростанням температури щілина повинна зменшуватися, зникаючи при Т = Тк. Існування подібної щілини можна підтвердити експериментально, вимірявши спектральну залежність коефіцієнта поглинання електромагнітного випромінювання в надпровіднику. Аномально великим поглинанню, що виникає на частоті, при якій відповідає руйнування куперовских пар. Таким чином, вимірявши можна визначити Є.
Очевидно, що чим більше Е, тим вище повинна бути та критична температура Тк, при якій надпровідність зникає. І дійсно, якщо при Т-0 К у алюмінію Е = 3,26 меВ; Тк = 1,2 К, то у свинцю, наприклад, Е = 21,4 меВ; Тв = 7,19 К. Теорія БКШ дає наступну наближену формулу, що зв'язує Тк з E:
Е 3,5 КТК
З точки зору квантової статистики особливістю куперовских пар є те, що об'єднуючи два фермиона (електрона) з різними спинами, пари є вже частинками з цілим (в даному випадку - нульовим) спіном, тобто - бозонами. Накопичуючись на рівні, відповідному нижчого енергетичного стану (у нижнього краю забороненої зони Е), бозони здатні при відсутності зовнішніх впливів зберігати цей стан необмежено довго. Подібна ситуація виникає при низьких температурах у атомів гелію Чи не - вони перестають взаємодіяти зі стінками посудини, внутрішнє тертя зникає, спостерігається надтекучість гелію. У цьому сенсі надпровідність кристала можна інтерпретувати як надтекучість бозон рідини - куперовских пар. p align="justify"> Обговоримо тепер, чому магнітне поле не проникає всередину надпровідника. При внесенні надпровідника в магнітне поле в ньому виникають вихрові струми індукції I та, магнітне поле яких повністю компенсує зовнішнє - зразок поводиться як ідеальний діамагнетик. Але індуковане магнітне поле, у свою чергу, також створює вихрові струми, які спрямовані вже в інший бік, ніж I та, й рівні їм за величиною. У підсумку в обсязі зразка відсутні як магнітне поле, так і струм, а результуючі індуковані струми виявляються проходять лише в тонкій приповерхневій області зразка - скін-шарі. Товщина d цього шару - відстань, на яку зовнішнє магнітне поле проникає в надпровідник і на якому відбувається його компенсація, сама залежить від індукції В і температури. За величиною d може бути як більше, так і менше розмірів куперовской пари; від співвідношення між цими величинами залежать умови протікання струму в скін-шарі, а значить, і поведінка даного надпровідника в магнітному полі. Характерна товщина скін-шару d 10 липня див.
Той факт, що надпровідність може бути зруйнована зовнішнім полем з
В> Вк (або пропусканням сильного струму з j> Jк який створює навколо себе магнітне поле з індукцією вище, ніж критичне значення), є серйозною перешкодою на шляху практичного використання так званих сверпроводніков першого роду, до яких відноситься більшість чистих металів (для них Вк <0,1 Тл). Однак, і...
