більш коротких довжинах хвиль. p> 2. Забезпечується дослідження газових компонент атмосфери з високою роздільною здатністю по дальності. Довжина хвилі може перебудовуватися для спостережень ізольованих комбінаційних спектрів окремих молекулярних сполук. Це обумовлено правилами відбору, які істотно відрізняються від правил відбору для звичайних спектрів випромінювання і поглинання. p> 3. Схема не обмежена певними типами молекул. Вона може застосовуватися для виявлення майже всіх хімічних сполук, що містяться в атмосфері, Для вивчення сполук, спектр яких заздалегідь невідомий, бажано, щоб детектування всіх частот комбінаційного спектру здійснювалося одночасно або як можна швидше. p> 4. Повністю усувається невизначеність в даних зворотного розсіювання, у разі, коли частота розсіяного сигналу дорівнює частоті випромінювання лазера. Схема дозволяє встановити вид розсіювання; прийнятого сигналу (релєєвськоє чи розсіювання на частинках). У результаті забезпечуються незалежні вимірювання профілю аерозолю і профілів щільності газових компонент атмосфери. p> 5. Розсіяні сигнали завжди містять комбінаційне відлуння від основних атмосферних газів (N 2 і О 2 ), тому абсолютною молекулярну щільність будь-якого з'єднання легко отримати, порівнюючи інтенсивності розсіяних сигналів, прийнятих з однієї і тієї ж області атмосфери.
Недоліки схеми
Основним недоліком є ​​невисока чутливість при великих дальностях. Це обумовлено тим, що поперечний перетин КР на три порядки менше релєєвського. Отже, необхідні лазери з високой'мощностью випромінювання в більш короткохвильовому діапазоні довжин волі.
2.2 Вимірювання концентрації і температури газів
За допомогою СКР досліджено кілька газів промислової чистоти. Тиск, а отже, і щільність (T const ) змінювалися за величиною на три порядку. Як джерело збуджуючого випромінювання використовувався рубіновий лазер типу TRG моделі 104А з модульованим добротністю (l = 694,3 нм). Енергія імпульсу випромінювання була 1 кДж при тривалості близько 10 нс (по напівширину), що відповідало пікової потужності 100 МВт. Випромінювання було лінійно поляризоване у вертикальній площині. В експериментах використовувався спектрограф моделі М-401. Реєстрація спектрів КР на виході спектрографа здійснювалася за допомогою високочутливого ФЕУ (модель RCA № 031000) і високошвидкісного осцилографа. Ширина вхідної щілини спектрографа регулювалася в межах 25 - 100 мкм. p> На рис. 6 наведені результати вимірювання інтенсивностей лінії КР в чистих газах. Для виділення комбінаційних ліній в спектрі розсіяного світла використовувалися два вузькосмугових фільтра. Для СО 2 , що має чотири стоксово компоненти, спектрограф реєструє загальну інтенсивність коливально-обертальних смуг на довжинах хвиль 768,3 і 769,6 нм. Проводилися також роздільні вимірювання інтенсивності на смугах 710,2 і 762,3 нм, яка становила 8,1 Г— 10 -8...
