ЗМІСТ
ВСТУП
ГЛАВА I. Параметричне рентгенівське випромінювання релятивістського електрона в геометрії розсіювання Лауе
. 1 Амплітуда випромінювання
1.2 Спектрально-кутова щільність випромінювання
1.3 Вплив асиметрії відображення на спектр ПРИ
. 4 Вплив асиметрії на кутову щільність ПРИ і ДПІ
. 5 Відносні вклади ПРИ і ДПІ в повний вихід випромінювання і вплив інтерференції
ГЛАВА II. Оптимізація виходу ДПІ
. 1 Оптимізація виходу ДПІ
. 2 Ефект аномального фотопоглинання в параметричному рентгенівському випромінюванні в умовах асиметричного відображення
ВИСНОВОК
Список використаних джерел
ВСТУП
В даний час вчені різних країн все більше стали цікавитися дослідженнями, пов'язаними з проходженням і випромінюванням релятивістських електронів в структурованих середовищах.
Це пов'язано з тим, що джерела рентгенівського випромінювання, засновані на цьому механізмі випромінювання дуже затребувані в медицині, біології, мікроелектроніці, фізики твердого тіла та інших галузях науки і техніки.
Такі джерела, створені на основі електронних накопичувальних кілець з високою (~ 1 ГеВ) енергією електронів, генеруючих синхротронне випромінювання, є громіздкими і дорогими установками. рентгенівський випромінювання електрон дифрагованим
Для генерації пучків когерентного рентгенівського випромінювання можна використовувати компактні прискорювачі з енергією електронів ~ 10-50 MеВ, які є менш дорогими установками.
Відмінною особливістю джерел заснованих на взаємодію релятивістських електронів зі структурованими середовищами є висока монохроматичность, поляризація генерованого ними випромінювання, перестраіваемость по частоті і висока інтенсивність.
Мета роботи:
Математичне та комп'ютерне моделювання діфрагованого перехідного випромінювання релятивістського електрона перетинає кристалічну пластинку в загальному випадку асиметричного відображення поля електрона відносно поверхні мішені.
Задача:
1. Побудова математичної моделі діфрагованого перехідного випромінювання релятивістського електрона перетинає кристалічну пластинку в геометрії розсіювання Лауе.
2. Висновок виразів описує спектрально-кутові характеристики перехідного випромінювання.
. Дослідження спектрально-кутових характеристик випромінювань.
. Оптимізація виходу ДПІ
ГЛАВА I. параметричний рентгенівського випромінювання релятивістських електронів в НЕОМЕТРІІ розсіювання Лауе
1.1 Амплітуда випромінювання
Розглянемо випромінювання швидкої зарядженої частинки перетинає монокристаллическую платівку з постійною швидкістю (рис.1). При цьому будемо розглядати рівняння для Фур'є-образу електромагнітного поля
(1.1)
Оскільки поле релятивістської частинки з хорошим ступенем точності можна вважати поперечним, то падаюча і дифрагованим електромагнітні хвилі, визначаються двома амплітудами з різними значеннями поперечної поляризації
(1.2)
Одиничні вектори поляризації ,, і вибираються такими, що і перпендикулярні вектору, а вектори і перпендикулярні вектору.
При цьому вектори, лежать у площині векторів і (-полярізація), а вектора і перпендикулярні їй (-полярізація);- Вектор оберненої гратки, що визначає систему відображають атомних площин кристала.
Рис.1.1. Геометрія процесу випромінювання. - кут випромінювання, - кут Брегга (кут між швидкістю електрона і атомними площинами), -кут між поверхнею і розглянутими атомними площинами кристала, і - хвильові вектора подаючого і діфрагованого фотона.
Система рівнянь для Фур'є-образу електромагнітного поля у двохвильовому наближення динамічної теорії дифракції має наступний вигляд [22]:
(1.3)
де, - коефіцієнти Фур'є розкладання діелектричної сприйнятливості кристала по векторах оберненої ґратки:
. (1.4)
Будемо розглядати кристал з центральною симетрією. У виразі (1.4) величини і визначаються наступним чином:
,
, (1.5)
де - середня діелектрична сприйнятливість, F (g) - форм фактор атома, що містить...
