Зміст
Введення
.Діслокаціі в кристалах
.1Структура крайової і гвинтовий дислокацій. Контур і вектор Бюргерса
.2Связь між замітати дислокаціями площею і величиною відносної пластичної деформації
.3Скорость пластичної деформації. Рівняння Орована
.Точечние дефекти
.1Классіфікація точкових дефектів
.2Равновесная концентрація вакансій і домішкових атомів
.3Раствори впровадження та заміщення
.4Діффузія точкових дефектів
.5Стокі точкових дефектів
.Взаімодействіе дислокацій з точковими дефектами
.1Взаімодействіе дислокацій з вакансіями
.2Переползаніе дислокацій
.3 Електричний заряд дислокацій. Дислокаційні точки. Заряд дислокацій в іонних кристалах, напівпровідниках і металах
.4Взаімодействіе дислокацій з атомами впровадження та заміщення. Сила стопора. Термоактивованої рух дислокацій в кристалі з домішковими атомами
.Деформаціонное старіння дислокацій
.1Образованіе домішкових атмосфер навколо нерухомої дислокації домішкових атмосфер
.2Облака Котрелла, Снука і Дебая-Хюккеля
.3Прімесние атмосфери, зуб плинності і смуги Людерса
.Дінаміческое деформаційне старіння
.1Восходящая дифузія домішкових атомів під час зупинок дислокації на стопорах
.2Трубочная дифузія домішкових атомів уздовж ядер дислокацій
.3" Швидкий» і «повільний» режими руху дислокацій в кристалі з домішковими атомами
.4Модель Пеннінга переривчастою деформації розбавлених твердих розчинів
Висновок
Список літератури
Введення
В основі пластичного деформування металів лежить переміщення дислокацій практично при будь-яких температурах і швидкостях деформування. Сутністю пластичного деформування є зрушення в результаті якого одна частина кристала зміщується по відношенню до іншої частини. Для зсуву в ідеальному кристалі, у якому всі атоми на площині зсуву відразу переміщуються на одне міжатомних відстань, потрібно, як показують розрахунки, дотичне напруження 0,1 G (G - модуль пружності зсуву). У реальних кристалах зсув відбувається при напругах всього 10 - 4 G, що в 1000 разів менше теоретично необхідних. Це пояснюється тим, що відбувається за рахунок ковзання дислокацій і в ньому бере участь незначна частка атомів, розташованих на площині зсуву.
1. Дислокації в кристалах
Деякі важливі властивості дислокацій не залежить від конкретної атомної структури кристала. Вони властиве також дислокациям в безперервній пружною середовищі і визначаються двома незалежними векторами - одиничним вектором l, дотичним до лінії дислокації, який задає її напрямок в кожній точці, і вектором Бюргерса b, є мірою спотворення середовища поблизу дислокації. Вектор b залишається постійним, у той час як дислокація може бути кривої, так що при русі вздовж неї вектор l безупинно змінює свій напрямок. З инвариантностью вектора b пов'язаний механізм розмноження дислокацій. Дислокації є джерелами внутрішніх напружень, тому вони відчувають дію сили в зовнішньому пружному полі і взаємодіють пружно між собою. Дислокації в кристалах є також джерелами кривизни кристалічної решітки.
. 1 Структура крайової і гвинтовий дислокацій. Контур і вектор Бюргерса
Перш ніж дати визначення дислокації, необхідно провести деякі геометричні побудови.
Згідно Бюргерса і Франку, розглянемо ділянку атомної площини в кристалі. Для простоти виберемо просту кубічну грати. На цій ділянці побудуємо замкнутий контур, який проходить через вузли решітки, причому обхід по контуру ведеться за напрямком годинникової стрілки. Нехай контур починається т точці А, складається з чотирьох кроків вправо, що приводять у вузол В, чотирьох кроків вниз (вузол С), чотирьох кроків вліво (вузол D) і чотирьох кроків вгору, після чого ми повертаємося у вузол А. Контур замкнулося. Побудуємо такий же контур Бюргерса в площині, яка перетинає край обривається атомної півплощині так, щоб контур охоплював цей край. Контур повинен проходити досить далеко від крайнього атома екстраплоскості, для того щоб уникнути невпевненості в правильному виборі сусідніх вузлів зверху і знизу. Дана вимога вважається виконаним якщо, наприклад, початок буда вибрано в точці А. Рухаючись знову на чотири міжатомних відстані вправо, вниз, вліво і вгору ми тепер приходимо у вузол А, який не збігається з вузлом А. Таким чином контур Бюргерса має невязку А А.
Рис.1.1 Контур Бюргерса в кристалі бездефектної (а) і з дислокацією (б)
Довжина кроку на рис.1.1 (а) не дорівнює довжині кроку в недеформованою решітці внаслідок пружної деформації решітки поблизу дислокації. Тому не...
