в'язка А А не дорівнює в точності міжатомній віддалі a 0 в недеформованою решітці. Вона стане рівною a 0, якщо зняти пружну деформацію, наприклад провівши розріз на продовженні зайвої напівплощини (QS) і дати решітці срелаксіровать. Вектор b, що з'єднує кінцеву точку A контуру Бюргерса з початковою A в релаксированной решітці, називається вектором Бюргерса і є кількісною характеристикою дислокації - лінійного дефекту, який охоплюється вектором Бюргерса. Таким чином, проведене побудова дозволяє дати визначення дислокації. Дислокацією називається лінійний дефект решітки, для якого контур Бюргерса має відмінну т нуля невязку.
Як видно, знак b залежить від напрямку обходу по контуру Бюргерса, а воно, у свою чергу, визначено однозначно тільки, якщо задано напрямок обходу вздовж лінії дислокації, т. е. одиничний вектор дотичної до лінії дислокації l. Будемо завжди вважати, що вектор l спрямований за площину креслення, що зображено на рис.1.1 (б) значком U. Якщо змінити напрямок обходу уздовж дислокації, т. Е. Знак вектора l, і повторити побудова, зміниться, мабуть, і напрямок b на протилежне. Як відомо, вектор, знак якого залежить від напрямку деякого обходу, називається аксіальним (на відміну від полярного вектора, не пов'язаного такою умовою). Вектор Бюргерса (подібно вектору напруженості магнітного поля) є аксіальним.
Отже, дислокація характеризується двома векторами b і l. Площина, що проходить через b і l, називається плоcкостью ковзання дислокації.
З правила побудови контуру Бюргерса слід ряд важливих властивостей дислокації: 1. Вектор Бюргерса залишається постійним при русі вздовж дислокації. Справді, будь-які два контури C1 і С2, що охоплюють дислокацію, розрізняються контуром, який її не охоплює і тому має нульову невязку. Отже, у контурів C1 і С3 нев'язка однакова. 2. Дислокація не може обриватися в кристалі. Вона може лише виходити на поверхню кристала, замикатися саме на себе, або розгалужуватися на кілька дислокації, що утворюють вузол.
Дислокації бувають двох видів: крайові і гвинтові.
Крайова дислокація являє собою лінію, вздовж якої обривається усередині кристала край зайвої напівплощини рис.1.2. Неповна площина називається екстраплоскості.
Рис.1.2. Крайова дислокація
Більшість дислокацій утворюються шляхом сдвигового механізму. Її утворення можна описати за допомогою наступної операції. Надрізати кристал по площині АВСD, зрушити нижню частину відносно верхньої на один період решітки в напрямку, перпендикулярному АВ, а потім знову зблизити атоми на краях розрізу внизу.
Найбільші спотворення в розташуванні атомів в кристалі мають місце поблизу нижнього краю екстраплоскості. Вправо і вліво від краю екстраплоскості ці спотворення малі (кілька періодів решітки), а уздовж краю екстраплоскості спотворення простягаються через весь кристал і можуть бути дуже великі (тисячі періодів решітки) (рис. 1.2).
Якщо екстраплоскості знаходиться у верхній частині кристала, то крайова дислокація - позитивна (), якщо в нижній, то - негативна (). Дислокації одного знака відштовхуються, а протилежні притягуються.
Гвинтові дислокація (була описана Бюргерса) отримана за допомогою часткового зсуву по площині Q навколо лінії EF (рис. 1.3) На поверхні кристала утворюється сходинка, що проходить від точки Е до краю кристала. Такий частковий зсув порушує паралельність атомних шарів, кристал перетворюється на одну атомну площину, закручену по гвинту у вигляді порожнього гелікоїда навколо лінії EF, яка представляє кордон, що відокремлює частина площини ковзання, де зрушення вже відбувся, від частини, де зрушення не починався. Уздовж лінії EF спостерігається макроскопічний характер області недосконалості, в інших напрямках її розміри становлять кілька періодів.
Якщо перехід від верхніх горизонтів до нижніх здійснюється поворотом за годинниковою стрілкою, то дислокація права, а якщо поворотом проти годинникової стрілки - ліва.
Рис.1.3. Контур Бюргерса для гвинтової дислокації
Гвинтові дислокація не пов'язана з якою-небудь площиною ковзання, вона може переміщатися по будь-якій площині, що проходить через лінію дислокації. Вакансії і дислоковані атоми до гвинтової дислокації не стікає. У процесі кристалізації lt; # justify gt; .2 Зв'язок між замітати дислокаціями площею і величиною відносної пластичної деформації
Дислокації, що переміщуються через кристал, створюють макроскопічні деформації. При переміщенні ділянки дислокації довжини на відстань відбувається зрушення на площі величиною. Тим самим рух дислокацій дає в зміщення половинок кристала по обидві сторони від площини ковзання внесок де - вектор Бюргерса, а - повна поверхню п...
