План
Введення. Історична довідка. p> I. Інтенсивність світла в оптиці.
1.1 Частота і поляризація - основні характеристики світла в долазерной оптиці.
1.2 Роль інтенсивності в оптиці.
II. Взаємодія сильного світлового поля з середовищем. p> 2.1 Лінійний атомний осцилятор.
2.2 Нелінійний атомний осцилятор. Нелінійні сприйнятливості. p> 2.3 Причини нелінійних оптичних ефектів.
III. Оптичні переходи. p> 3.1 Фотони один з одним безпосередньо не взаємодіють.
3.2 однофотонні і Багатофотонні переходи.
3.3 Віртуальний рівень.
3.4 Яким чином мікрооб'єкт відіграє роль В«посередникаВ» у процесах перетворення В«світлаВ» в В«світлоВ»?
3.5 Процес, що описує генерацію другої гармоніки (подвоєння частоти).
IV. Перетворення однієї світлової хвилі в іншу.
4.1 некогерентного і когерентні процеси перетворення світла в світ.
4.2 Умова хвильового синхронізму на прикладі генерації другої гармоніки.
4.3 Класичне пояснення генерації другої гармоніки.
V. Висновок. b>
Введення. Історична довідка
Серед величезної кількості нових наукових і технічних можливостей, що відкрилися після створення лазерів, особливе місце займають нові напрями досліджень, що виникли в самій оптиці. Одним з важливих і найбільш цікавих напрямків є дослідження залежності характеру оптичних ефектів в різних середовищах від інтенсивності світла. Ці дослідження стали можливі після створення лазерів і привели до виникнення нової галузі фізики - нелінійна оптика.
Початок сучасного етапу в розвитку нелінійної оптики (1961) пов'язане зі створенням лазерів, яке відкрило можливості вивчення і використання нелінійних явищ практично у всіх галузях фізики і прикладної оптики. З появою лазерів оптика отримала джерела когерентного випромінювання великої потужності. За допомогою імпульсних лазерів можна отримати інтенсивності світла. Потужні лазерні системи дозволяють отримати. Напруженості світлового поля (пропорційно) в таких пучках порівнянні або навіть перевищують внутріатомні поля. У таких світлових полях виникають нові оптичні ефекти і істотно змінюється характер вже відомих явищ.
Разом з тим ясні уявлення про те, що закони лінійної оптики носять наближений характер і застосовні лише для НЕ занадто сильних світлових полів, існували і до появи лазерів. Близько 50 років тому С. І. Вавілов були поставлені експерименти з метою виявлення нелінійних явищ. У 1923 р. Вавілов і В. Л. Левшин виявили зменшення поглинання світла урановим склом із зростанням інтенсивності світла і пояснили це тим, що в сильному електромагнітному полі велика частина атомів (або молекул) знаходиться в збудженому стані і вже не може поглинати світло. Вважаючи, що це лише один з безлічі можливих оптичних нелінійних ефектів, Вавілов вперше ввів термін В«Нелінійна оптикаВ». У 50-х рр.. Г. З Горелік теоретично розглянув можливість спостереження ряду нелінійних оптичних ефектів за допомогою фотоелектричних помножувачів. Один з них - зміщення оптичного дублету з виділенням різницевої частоти, що лежить у діапазоні СВЧ (гетеродінірованія світла), - спостерігали 1955 р. А. Форрестер, Р. Гудмундсен і П. Джонсон (США). До нелінійній оптиці в широкому сенсі відносяться і добре відомі електрооптичні ефекти (лінійний ефект Поккельса і квадратичний ефект Керра). Виявилося, що вплив низькочастотного електричного поля на показник заломлення середовища має ту ж фізичну природу, що й такі нелінійно-оптичні явища, як генерація оптичних гармонік і зміщення частот.
У 1961 р. П. Франкен із співробітниками (США) відкрив ефект подвоєння частоти світла в кристалах - генерацію 2-й гармоніки. У 1962 р. Спостерігалося потроєння частоти (генерація 3-й гармоніки). p> У 1961-1963 рр.. в СРСР (Р. В. Хохлов, С. А. Ахманов) і в США (Н. Бломберген) були отримані фундаментальні результати в теорії нелінійних оптичних явищ, що заклали теоретичні основи нелінійної оптики.
У 1962-1963 рр.. відкрито і пояснено вимушене і комбінаційне розсіювання світла, що послужило поштовхом до вивчення вимушеного розсіяння інших видів.
У 1965 р. виявлена ​​самофокусировка світла. При цьому потужний світловий пучок, поширюючись в середовищі, в багатьох випадках не відчуває звичайної, так званої дифракційної, расходімості, а, навпаки, мимовільно стискається.
У 1965 р. були створені параметричні генератори світла, в яких нелінійні оптичні ефекти використовуються для генерування когерентного оптичного випромінювання, плавно перебудовується за частоті в широкому діапазоні довжин хвиль.
У 1967 р. почалося дослідження нелінійних явищ, пов'язаних з поширенням у середовищі надкоротких (Тривалістю до) світлових імпульсів.
З 1969 р. розвиваються методи нелінійної і активної спектроскопій.
I . Інтенсивність світла в оптиці
1....
