Зміст
Введення
незбурених стан
Потенційна енергія обурення
Перетворення кінетичного доданка
Умова стійкості
Висновок
Список літератури
Анотація
Одержано рівняння для поперечних компонент зміщення плазми, минимизирующего функціонал Крускала - Оберман потенційної енергії МГД-обурення. Умова стійкості полягає у відсутності негативних власних значень у цієї системи рівнянь (одне з них інтегро-диференціальне по поздовжній координаті, інше інтегральне) для будь магнітної поверхні в плазмі. p align="center"> Введення
Справжня робота стосується стійкості плазми в магнітних пастках, в яких характерний розмір зміни утримує магнітного поля порівняємо з "поперечним" розміром плазми. Інтерес до таких пасток пов'язаний з тим, що в них можлива МГД-стійкість в відсутність магнітної ями. До цього класу належить, зокрема, ряд осесиметричних конфігурацій, утворених полоідальним магнітним полем, як із замкнутими силовими лініями (конфігурації з зверненим полем (FRC), див [1]; пастки типу [2, 3] з внутрішніми провідниками, їх різноманітні версії описані в [4,5]), так і відкритих (полукасп [6]; пастка з дивертором [7, 8]; непараксіальний пробкотрон, стійкий проти "першої" моди [9]) . У МГД-моделі з ізотропним тиском, в якій стабілізація сильно неоднорідним полем проявляється як вплив стисливості плазми, умова конвективної (жолобковою) стійкості має вигляд [16,17]
, (1)
де p ( a ) - невозмущенное тиск плазми, a - "мітка" магнітної поверхні, U ( a ) =? B -1 dl , інтегрування ведеться по довжині магнітної силової лінії в плазмі,? = 5/3 - показник адіабати . У осесиметричних конфігураціях, розглянутих нижче, під магнітними поверхнями розуміються поверхні обертання, на яких лежать силові лінії і за якими відбувається азимутний дрейф частинок. p> Згідно (1) стійкі профілі тиску, не надто швидко спадають з U . Байдуже стійкий профіль, при якому інкремент звертається в нуль, є p * = p 0 ( U / U 0 ) -?, де p 0 і U 0 належать до деякої довільно обраної магнітної поверхні всередині плазми. При виконанні (1) величина тиску плазми обмежена вимогою стійкості відносно балонної моди. p> У задачі відшукання кордону МГД-стійкості нагоди бесстолкновітельной плазми адекватна кінетична модель Крускала - Оберман [18, 19], що не припускає изотропизации тиску в коливаннях. Стійкі за Крускалу - Оберманна профілі p ( a ) можуть, як показали розрахунки, пророблені для різних конфігурацій при? = 8? P / B 2? 0 [20 - 23], істотно відрізнятися від одержуваних у МГД-моделі. p> Розрахунки про...
