між кінцями капсули з джерелом; в) активністю або потужністю джерела, в міліграмах міститься радію; і г) фільтрацією випромінювання джерела стінками капсули, зазвичай виражається в міліметрах платини.
Лінійна активність джерела може бути визначена діленням активності на активну довжину. Існують три типи радієвих голок, використовуваних для імплантації: голки з однорідною лінійної активністю, голки з підвищеною активністю на одному кінці (булава) і голки з підвищеною активністю на обох кінцях (гантелі). Голки з однорідною лінійної активністю можуть мати повну інтенсивність (0.66 мг/см) або половинну інтенсивність (0,33 мг/см). Крім цього, конструюються голки з лінійними активності 0,5 і 0,25 мг/см. Трубки для внутрішньопорожнинної і аплікаційної терапії звичайно наповнюються 5 мг радію, відфільтрованого 1 мм платини.
Щоб перевірити однорідність розподілу активності, роблять авторадиограмм, поміщаючи джерело на неекспонованими рентгенівську плівку на тривалий час, щоб отримати достатню потемніння плівки. На цій же авторадиограмм можна побачити фізичні розміри джерела. На Рис.8 показана радіограма, отримана таким способом. Для отримання розподілу оптичної щільності експонована плівка повинна бути просканувати денситометром. В результаті, розподіл активності джерела оцінюється з розподілу оптичної щільності.
Рис.8 авторадиограмм джерела випромінювання для КЛТ.
Основним параметром джерела будь-якого радіонукліда є активність, яка може бути описана в одиницях мілікюрі (мКи). Активність радіонукліда, що випускає фотони, пов'язана з потужністю експозиційної дози за допомогою константи потужності експозиційної дози (гамма-постійної) Г ? . У КЛТ ця константа зазвичай виражається величиною, чисельно рівної потужності експозиційної дози в Р/год, у точці, розташованій на відстані 1 см від точкового джерела активністю в 1 мКи. У разі радію замість мКи потужність джерела виражається в міліграмах радію. [3]
2.2 Розрахунок дозное розподілів
.2.1 Потужність експозиційної дози
Потужність експозиційної дози в довільній точці пропорційна добутку активності та відповідної їй гамма-постійною.
Розподіл потужності експозиційної дози поблизу лінійного джерела можна розрахувати, використовуючи інтеграл Зіверт, введений в 1921 році. Метод полягає у розподілі лінійного джерела на елементарні джерела і застосування закону зворотних квадратів і поправок на фільтрацію до кожного з елементарних джерел. [2] Розглянемо лінійний джерело з ефективною довжиною L і товщиною стінки капсули t (Рис.9). Потужність експозиційної дози dI в точці Р (х, у) від елемента джерела довжиною dx дається виразом:
dI (x, y)=(A/L) * Г * dxe - ? * t * sec ? /r 2 (5)
де А і Г - активність і гамма-постійна потужності експозиційної дози нефільтрованого джерела, а < i align="justify">? - ефективний коефіцієнт ослаблення фільтра. Інші змінні визначаються з Рис.9.
Рис.9 Схема розрахунок дози в точці Р від лінійного джерела
Інтегруючи рівняння (5), можна отримати потужність експозиційної дози I (х, у) всього джерела. [3]
2.2.2 Поглинута доза в тканині
Інтеграл Зіверт дає розподіл потужності експозиційної дози в повітрі і включає тільки закон зворотних квадратів і поглинання в стінці капсули. Коли джерело імплантується в тканину, необхідно враховувати ослаблення і розсіювання випромінювання в навколишньому тканини. Потужність експозиційної дози, розрахована для точки в тканини, може бути потім перетворена в потужність поглиненої дози за допомогою відповідного коефіцієнта перекладу рентген-радий. [3]
2.2.3 ізодозного криві
Наведені вище методи можуть бути використані для розрахунку поглинутої дози в матриці точок навколо джерела. Далі інтерполяцією між точками будуються ізодозного криві, шляхом з'єднання точок, які мають однакову дозу. Через складність розрахунків, що вимагають великих витрат часу для відновлення ізодозного кривих, ця робота ідеально підходить для обчислювальних машин. В даний час майже всі комерційні плануючі обчислювальні системи надають математичне забезпечення для контактної променевої те...
