дить через колектор. Останній створює великий опір для електронів, поточних в напівпровідник, проте він майже не перешкоджає потоку дірок в точковий контакт. Якщо, далі, струм емітера модулюється напругою сигналу, це призводить до відповідної зміни струму колектора. Було виявлено, що потік дірок з емітера до колектора може змінити нормальний струм від бази до колектора, причому так, що зміна струму колектора перевищує зміна струму емітера. Крім того, колектор як випрямляч, включений у зворотному напрямку, володіє великим імпедансом (104-105 Ом) і може бути з узгоджений з вихідний навантаженням, що має великий імпеданс. Була отримана велика величина відносини вихідної напруги до вхідного - того ж порядку, що і відношення імпедансів випрямляючого точкового контакту в зворотному і прямому напрямках. Таким чином, виникає відповідне посилення потужності вхідного сигналу ...
Використовуючи ланцюг, зображену на Рис. 8, вдалося отримати виграш в потужності більше 20 дБ (тобто більш ніж у 100 разів); подібні пристрої працювали як підсилювачі при частотах аж до 10 МГц ».
Та обставина, що зміна струму колектора перевершує зміна струму емітера, означає, що справа тут не тільки в дірках, інжектованих емітером і захоплених колектором. У докладної статті автори пояснюють це таким чином: «Той факт, що струм колектора може насправді змінюватися більш значно, ніж струм емітера, пов'язаний, як ми вважаємо, із зміною просторового заряду в бар'єрному шарі поблизу колектора за рахунок діркового струму, що протікає через перехід . Збільшення щільності об'ємного заряду і напруженості поля полегшує електронам вихід з колектора, що і приводить до зростання струму електронів ».
У цьому поясненні відзначені дві обставини, які поступово почали виявлятися в ході експериментів. Перше полягає в тому, що зміна щільності неосновних носіїв, хоча і мале за абсолютною величиною, може надавати сильний вплив на властивості всього матеріалу в цілому. Друге зводиться до того, що істотною частиною активного елемента ланцюга - підсилювача має бути наявність двох кордонів розділу фаз: між металом і напівпровідником і між двома типами напівпровідників, навіть між металом і вакуумом. Ці межі повинні бути досить близькі один до одного, щоб нерівноважні процеси, викликані струмом через одну з них, могли безпосередньо впливати на рух струму через іншу; всі три фази, розділені кордонами, повинні мати електроподводи. Для того щоб повністю з'ясувати друга обставина, потрібно немало часу. Однак саме це з'ясування і забезпечило подальший прогрес.
Бардін приписував успіх роботи з електролітом наявності на поверхні напівпровідника модифікованого шару, який обмежує струм електронів. Однак така інтерпретація майже відразу була поставлена ??під сумнів, особливо після того, як, згідно докладної статті, виявилося, що «можна отримувати гарні транзистори, у яких поверхні підготовлені звичайним чином, як для випрямлячів з високим зворотною напругою, за умови, що колекторний контакт формується електрично. Такі поверхні не виявляють поверхневої провідності ». Гіпотеза про те, що модифікований поверхневий шар не грає важливої ??ролі, перевірялася кількома способами, найбільш чіткий з них був запропонований Шоклі і незалежно здійснений Джоном Н. Шівом; точки емітера і колектора наводилися в контакт з протилежними сторонами тонкої смужки германію, і такий пристрій давало транзисто...
