5. Досліджені возможности записами І прочитування ІНФОРМАЦІЇ с помощью біхроматічного поля в середовіщі, что Складається з трірівневіх атомів. Біхроматічеське полі Складається з двох компонент: Слабко сигнального поля (сігнальної Хвилі) и сильного поля накачування (опорної Хвилі). Розглянуто можлівість записами трівалості и форми сігнальної Хвилі в неоднорідній Розширення спектрі поглинання ансамблю атомів Завдяк формуваня періодічної структурованих спектральних провалів. Показано, что сигнальна хвиля может буті відновлена ​​после віключення обоє полів (сигнального и опорного), ЯКЩО до Зразки прікласті позбав опорними хвилю. Знайдено, что трівалість и форма відновленої сігнальної Хвилі покладів від інтенсівності опорної Хвилі. p> 6. Досліджено насічення оптичного переходу между випрожденнимі станами.
Розглянуто насічення квазідворівневіх атомів резонансними монохроматичності полем у разі, коли, Наприклад, основними стан атома має декілька підрівнів, Які однаково заселені, и переходь з ціх підрівнів в збудженій стан зліваються в одну лінію, тоб колі відсутній спектральний Дозвіл ціх підрівнів. Показано, что в умів насічення Розширення Такої Лінії может істотно перевершуваті Розширення Лінії поглинання простого дворівневого атома [13]. Додаткове Розширення Лінії зобов'язане захопленню заселеності в когерентній суперпозіції ніжніх підрівнів атома.
В
Мал. 4.5 Діаграма трірівненого атому
Вгорі змальовано енергетична діаграма трірівневого атома, что збуджується сигнальними хвилею B1 и опорну хвилею B2. Спочатку ВСІ атоми знаходяться в основному стані 1. Внизу показана послідовність імпульсів. Імпульсі опорної и сігнальної ХВИЛЮ (Останній затіненій) мают прямокутна форму. Трівалість сігнальної Хвилі - T. Обоє імпульсу вимикають одночасно. У момент годині t = 0 включається імпульс опорної Хвилі. Імпульс R, что індукується на частоті сігнальної Хвилі, показань затіненім трикутником. br/>В
Мал. 4.6. Залежність амплітуді індукованого імпульсу R від годині, відлічуваного з моменту включення опорної Хвилі. Трівалість сігнальної Хвилі - T = 3. Година t, T и Амплітуда R пріведені в безрозмірніх Одиниця. Спектральний ширина неоднорідної Лінії а = 10. Верхній графік відповідає випадка B2/а> 0. Нижній графік показує поведінку індукованого поля для випадка B2/а = 0.2.
7. Пошуки Вирішення проблеми гамма-лазера: зниження порогу генерації за помощью деструктівної інтерференції каналів резонансного поглинання гамма-квантів.
Досліджено Поширення гамма-випромінювання в резонансній середовіщі, приготовання за помощью лазерного поля и гамма-накачування в змозі, Яку может підсілюваті гамма-випромінювання без інверсії заселеності [14]. Такий стан досягається Завдяк двома Чинник. Перший - це пересічення и змішування підрівнів спінів ядер, что знаходяться в основному стані. Таке змішування станів спінів Пропонується здійсніті помощью постійного магнітного поле заданої напруженості, прікладеного уподовж напряму, что становіть малий кут з віссю сіметрії кристала, в якому знаходяться резонансні для гамма-квантів ядра. Сам кристал винен Володіти некубічною сіметрією. Другий Чинник - Приготування ядер помощью лазера в когерентній суперпозіції пересічних станів ядерного спину. Досліджені стаціонарний и імпульсній режими проходження гамма-випромінювання через підсілююче середовище без інверсії заселеності. У стаціонарному режімі Знайду оптимальна довжина области Посилення гамма віпромінювання. Ця довжина візначається граничною відстанню, на якій відбувається віснаження лазерного накачування, и ефект безінверсного Посилення гамма-випромінювання пропадає. У імпульсному режімі Лазерне віпромінювання створює вікно прозорості для резонансної гамма квантів. Воно В«откраваетсяВ» на Якийсь годину рівне трівалості лазерного імпульсу. Цею імпульс пошірюється в середовіщі без ВТРАТИ, ЯКЩО для нього віконується Умова самоіндуцірованної прозорості. Посилення гамма-випромінювання теж набуває форми імпульсу. Йо Посилення відбувається Завдяк ЕНЕРГІЇ збудженіх ядер и перекачування ЕНЕРГІЇ между лазерним імпульсом и гамма-віпромінюванням. Перекачування ЕНЕРГІЇ є Джерелом Порушення самоіндуцірованної прозорості для лазерного імпульсу, что такоже наводити до обмеження области безінверсного Посилення.
8. Розглянуто Динамічна інтерференція каналів поглинання гамма-квантів, Створена радіочастотнім збудженням ядерних спінів.
Запропоновано Використання радіочастотного збудження ядерних спінів в резонансній погліначі гамма-квантів для прояснення цього поглінача. Показано, что в разі проясненнях гамма-квант в погліначі мают ШВИДКІСТЬ істотно Меншем Швидкості світла у вакуумі. У результаті довжина когерентності шкірного кванта может стать порівнянною з розмірамі поглінача. Запропоновано використовуват цею ефект для затримки и Накопичення квантів у фізічно об...
