, а області температур близько спостерігається зміна кута нахилу залежності, то формальне використання для розрахунку напруженості ефективного поля формули () дає її стрибкоподібне зміна в області зазначеної температури.
Таким чином, розрахунки ефективного поля показали, що не залишається постійним у дослідженому концентраційному інтервалі. Розрахункові значення змінюються також при зниженні температури до деякого її значення. Можна припустити, що це пов'язано зі зміною структурного стану магнітного колоїду при зниженні його температури і в процесі приготування зразків проміжної концентрації. Разом з тим, слід зазначити, що відхилення від теорії Лоренц-Лоренца безпосередньо пов'язано також з підвищується роллю локальних полів при зниженні температури і збільшенні концентрації. Згідно [61 М D], в дипольних рідинах диполь відчуває з боку сусідніх диполів ориентационное вплив як при існуванні намагнічує поле, так і за його відсутності. В результаті цього, обертальний рух диполя зводиться до обертальних Качанов близько деякої рівноважної орієнтації. Поворот рівноважної орієнтації, обумовленою локальним полем у бік намагнічує (ефективного) поля в значній мірою залежить від співвідношення чисельних значень намагнічує і локального полів. При цьому, нова рівноважна орієнтація збігається з напрямком результуючого поля. Таким чином, локальне поле, перешкоджає орієнтації моментів часток по намагнічує полю, що фактично означає зменшення ефективного поля. Розвиток теорії поляризації рідких діелектриків на основі використання ідеї локального поля робилося Дебаєм, Л.І.Френкелем, А.І. Губановим та ін [61 МД], однак навіть у цьому разі не вдалося повністю позбавитися суперечностей, що виникають при застосуванні теорії Лоренц-Лоренца для обчислення поляризації і діелектричної проникності дипольних рідин. Магнітні рідини є складнішим об'єктом з полідисперсними частинками, здатними під дії поля або інших факторів, пов'язаних з їх колоїдним станом, утворювати складні магніто-структурні зв'язки, які надають істотний вплив на процеси намагнічування таких систем. Тому, застосування якоїсь існуючої або створення нової теорії намагнічування магнітних рідин представляє істотні труднощі. Тим не менш, такі спроби неодноразово робилися в ряді робіт, аналіз більшості яких проведено А.Ф.Пшенічніковим і А.В. Лебедєвим в [?]. В якості пріоритетних теоретичних моделей ними були виділені среднесферіческое наближення [19], теорія збурень [20], розкладання Борна-Майера [21, 22], модифікований варіант середнього поля [11, 23]. У всіх цих теоріях передбачається, що рівноважна намагніченість магнітної колоїдної системи є функцією ланжевеновской намагніченості і її похідних. У цьому випадку, магнітна сприйнятливість концентрованого колоїду може бути представлена ​​у вигляді ряду за ступенями ланжевеновской сприйнятливості:
(1)
За твердженням авторів роботи [?], у загальному випадку початкова сприйнятливість системи сферичних диполів визначається двома незалежними безрозмірними параметрами: об'ємної часткою частинок і параметром агрегування (- діаметр колоїдної частинки разом із захисною оболонкою). При цьому, ними представляється у вигляді:, на підставі чого робиться помилковий висновок, що параметр і ланжевеновская сприйнятливість мають однаковий зміст відносини енергії диполь-дипольних взаємодій до теплової. На їх думку, різниця лише полягає в тому, що в першому випадку енергія взаємодій обчислюється при мінімальній відстані між центрами частинок, рівному їх діаметру, у другому - по середній відстані, тобто через числову щільність. Далі стверджується, що при малих значеннях кількість агрегатів в магнітній рідині невелика, і вони не впливають на намагніченість системи. У цьому разі ланжевеновская сприйнятливість виявляється єдиним безрозмірним параметром, що визначає ступінь впливу магнітодіпольних взаємодій на рівноважну намагніченість системи, що й відображає формула (). Друге і третє складові у цій формулі, на думку авторів у цій формулі враховують відносний внесок міжчасткових взаємодій у рівноважну сприйнятливість. Разом з тим, слід зауважити, що вираз для ланжевеновской магнітної сприйнятливості отримано у разі зневаги міжчасткових взаємодіями і насправді вона може мати тільки один сенс - відносини власної (магнітостатіческого) енергії ансамблю однодоменних частинок до теплової енергії. Дійсно, магнітостатіческого енергія сферичної, однорідно намагніченої частинки дорівнює добутку її магнітного моменту на власне розмагнічуюче поле, рівне -, де - розмагнічує фактор сферичної частинки. Таким чином, за абсолютною величиною магнітостатіческого енергія сферичної частинки дорівнює. Так як =, то, і з урахуванням цього неважко отримати
,
де - об'ємна концентрація магнітної фази.
Слід зазначити, що, тим не менш, в сучасних аналітичних моделях, що описують властивості дипольних систем з урахуванням магнітодіпольних і сте...
