ільш доладно. Так, при в ~ 2-4 o на поверхні пластини в области основних (смуговіх) доменів з «являються каплевідні домени (рис. 1.11 б). При великих в (рис. 1.11 в) спостережувана доменна структура ускладнюється настількі, что доменні Межі основних доменів Важко помітні. Зазначені ускладнення пов »язані з необхідністю Зменшення Поверхнево магнітніх« зарядів »за рахунок появи Додатковий феромагнітніх доменів. ЦІ заряди з немінучістю вінікають через неможлівість полного замикання магнітного потоку при в? 0.
Если зразок У ФОРМІ тонкої магнітно-трьохосьової плівкі (з L? D) має поверхню, что збігається з крісталографічною площинах {100} ({100} - площини), то на Цій поверхні далеко від торців такоже может спостерігатіся одна з простих доменних структур, Наприклад 180-градусна доменна структура типу представленої на малюнку 1.11 а, або 90-градусний (рис. 1.11 р.).
Малюнок 1.11 - Спостережувані доменні структури в плівках Fe 3% Si з поверхнею, что складає з віссю [001], что лежить в площіні {100}, куті в=0 0 (а), 2 -4 0 (б), 6-10 0 (в), а такоже з поверхнею, что складають з осями [001] та [010] куті в 001=в 010=0 0 (г), в 001=0 0, в 010=3-5 0 (д), в 001=2-4 0 та в 010=7-12 0 (е)
При відхіленні поверхні пластини на невеликій кут б (2-4 °) від площини {100} (альо так, что одна з осей легкого намагнічування залішається лежать в площіні плівкі) спостерігається доменна структура, як и у випадка магнітно-одновісного кристала, ускладнюється и на поверхні видно додаткові домени у вігляді «ялинок» (рис. 11, д). Если відхилення зазначеної поверхні відбувається так, что Поверхня плівкі НЕ збігається ні з однією віссю типу [100], то спостерігається доменна структура у вігляді «стовбурів» (рис. 11, е). Подалі нахил площини теплоход виробляти до ще БІЛЬШОГО ускладнення спостережуваної доменної структурою.
Поблизу торців {100} - и {110} - площинах могут спостерігатіся замікаючі домени у вігляді трикутна призм (рис. 1.12 та 1.13). При цьом позбав в площинах з поверхнею типу {100} замікаючі домени мают просту структуру (рис. 1.12 а). Если розмір кристала L уздовж осі [100] збільшуваті, то замікає структура почном розгалужуватіся (рис. 1.12 б). Зазначене розгалуження дозволяє (як и в попередніх випадка) унікнуті Збільшення ЕНЕРГІЇ доменних між при збільшенні L. Поблизу торців {110} - площинах, перпендикулярних до осі [001], что лежить в площіні теплоход, такоже вінікають замікаючі троли. Однак через ті, что Дві Інші осі легкого намагнічування нахілені под кутом 45 ° по відношенню до поверхні кристала, структура замікаючіх областей є складаний. Схематично вид ее подань на малюнку 1.13 а біля одного з торців пластини; при збільшенні L замікає доменну структуру {110} - площини такоже Галузії (рис. 1.13 б).
Малюнок 1.12 - схематично зображення простої доменної структури (а) i розгалуженої доменної структури (б) Поблизу торців площини з поверхнею {100} [3]
Рівноважні Розміри феромагнітніх доменів в магнітно-одновісніх кристалах в відсутності зовнішнього вплівів візначаються мінімумом ЕНЕРГІЇ магнітостатічніх полюсів, пов'язаних з виходом намагніченості в межах шкірного з доменів на поверхню, а такоже енергією доменної Межі. При цьом
Малюнок 1.13 - схематично зображення доменної структури (а) i розгалуженої доменної структури (б) Поб...
