сусідства) розрізняють 180 -, 90 -, 71 - и 109-градусні доменні Межі.
У загально випадка форма феромагнітного домену и вид доменної структури в цілому на поверхні и всередіні кристалу відрізняються один від одного. У зв'язку з ЦІМ розрізняють Поверхнево (часто замікаючу) i внутрішню доменну структуру. Як правило, у й достатньо масивною зразки (з розмірамі L, однозначно переважаючімі Розміри доменів D) Поверхнево структура віявляється більш складні, чем внутрішня. У тонких плівках (L? D) доменна структура на поверхні и всередіні теплоход может буті однаково. У цьом випадка говорять про наскрізну доменну структуру.
У магнітно-одноосьовіх плівках з віссю легкого намагнічування паралельних поверхні, як правило, спостерігають так званні просту смугову доменну структуру у вігляді більш-Менш регулярних смуг (аналогічніх рис. 1.10 а) з векторами М, розташованімі в площіні пластини антіпаралельно один одному. У тонких плівках Такі смуги утворюють наскрізну доменну структуру, існуючу в феромагнітніх Речовини з широкою зміною фактора якості Q=K/2kM s 2 (як Q> 1, так и Q <1), де К - константа одноосьової магнітної анізотропії, M s- намагніченість насічення. Зі збільшенням товщина плівкі смугова доменна структура может зберігатіся (далеко від торців), альо перестає буті наскрізною.
Малюнок 1.10 - Можливі тіпі доменних структур в магнітно-одноосьовіх зразки з поверхнею, паралельних (а, б) i перпендикулярних (г) осі легкого намагнічування З 6; в-схема, что розшіфровує спостережувані доменні структурованих [3]
У тонких плівках з віссю легкого намагнічування, перпендикулярному до поверхні, такоже мо існуваті смугова доменна структура. Однак у міру Збільшення товщина плівкі L доменні Межі Поблизу поверхні кристала згінаються и набуваються хвілястій характер Вздовж цієї поверхні. Подалі Збільшення L виробляти до поступового розгалуження доменної структури при підході Із глибино кристалу до поверхні, что дозволяє частково унікнуті Збільшення сумарної площі сукупності доменних між І, отже, ЗРОСТАННЯ їх повної ЕНЕРГІЇ у міру ЗРОСТАННЯ L. Зазвічай розгалуження здійснюється путем появи новіх феромагнітніх доменів в вігляді «клінів» з вектором М, спрямованостей у Бік, протилежних Напрямки намагніченості в основних доменах. Потім з'являється «клин у кліні» и так далі, як показано на рис. 1.10 б, де уявлень знімок доменної структури на площіні, паралельній осі легкого намагнічування (вісь З 6 гексагонального кристала Со); тут-таки дана розшифровка даної структури на зазначеній поверхні (рис. 1.10, в), а такоже на базісній (перпендікулярній до осі З 6) поверхні (рис. 1.10, г). Зазначена відозміна доменної структрурі при збільшенні L істотно поклади від орієнтації поверхні пластини Щодо крісталографічніх осей. Так, ЯКЩО ця Поверхня буде відхілятіся на Деяк кут в від площини, в якій лежить вісь легкого намагнічування, то спостережувана доменна структура буде ускладнюватіся при збільшенні в.
У магнітно-багатоосьовіх кристалах спостерігаються подібні закономірності, Наприклад в монокристали?? Талічніх пластинах Fe (магнітно-трьохосьовіх) з площини поверхні, паралельній площіні {101} ({101} - площини), далеко від торців может спостерігатіся 180-градусна доменна структура (рис. 1.11 а). Если ж Поверхня кристала нахилится до осі типу [010], что лежить в площіні {101} под Деяк кутом в, то доменна структура становится б...
